Оглавление:
Дифференциальное уравнение энергии
- Дифференциальное уравнение энергии определяет распределение температуры в теле выводится на основе закона сохранения энергии и метода Фурье. Получаем уравнение движущейся среды, в которой внутренний источник тепла находится равномерно. Предполагается, что теплоноситель является изотропным, однородным по теплопроводности х, теплоемкости. Температура не зависит от cp и плотности p.
Рассмотрим только системы, которые могут игнорировать изменение кинетической энергии по сравнению с изменением энтальпии. Выберите основной параллелепипед, закрепленный плоскостью χχ, лукгг, и укажите количество тепла, поступающего между ними. c-это 00 ’x, ЦЦ’ ц и ^ 2.И Л0.2.1), компонент средней скорости A) X, шц, а, а>, и те, которые передают мощность внутреннего источника тепла W! это м3. Исходя из закона сохранения энергии, тепловой баланс рассматриваемого параллелепипеда принимает вид.
Частицы жидкости за пределами пограничного слоя способны двигаться, преодолевая возрастающее давление за кормовой половиной, благодаря переходу их кинетической энергии в энергию давления. Людмила Фирмаль
Разность количества тепла, поступающего в параллелепипед и выходящего из него, Л(} r-изменение внутреннего тепловыделения, энтальпия основного объема. тепло, поступающее в коробку по оси x и выходящее из нее, можно определить по формуле: ^ ’х = Д’ х(1yLxLx, (2.2） 4 Где u-плотность теплового потока, соответствующая координатам x и x + Ox соответственно. Расширьте значение$ряда Тейлора и ограничьте его первыми 2 членами ряда (2.4） Принимая во внимание формулу (2.4), разницу в количестве тепла, входящего и выходящего из параллелепипеда вдоль оси x, можно описать следующим образом.
- Общее количество тепла, накопленного параллелепипедом, составляет (2.5). Внутреннее тепловыделение определяется по формуле = IV О. (2.6). Изменения температуры в неподвижной первичной тропосфере О лелепипед вовремя-будет ah. So … а б-КФР-Ахау. (2.7） Формула(2.(2.5), (2.6) и (2.7). Вы можете получить уравнение Рассмотрим более подробно составляющие плотности теплового потока, содержащиеся в Формуле (2.8).ЗначениеX записывается как: Гдеhtepl и Chh kop-плотность теплового потока, поступающего в параллелепипед за счет теплопроводности вдоль оси x и конвективного переноса. На основе правил Фурье Конвекционный компонент-это.
Где u> x-составляющая скорости потока вдоль x-axis. So … ？х = pcrr> Х. Если X = const1, то это равенство равно Для других осей также： Здесь и находится составляющая скорости потока вдоль оси y и оси r. Если подставить эти равенства в Формулу (2.8)、 (2.12） Дифференциальное уравнение неразрывности несжимаемости! Форма жидкости является* С этой- й точки зрения уравнение (2.12) сводится к следующему виду: A. a-a-a-a-a-a-a-v-2_ ДГ ДХ делать Здесь+ Проводимость.
Как видно из фотографии, поток обтекает цилиндр с двух сторон, отрываясь от его поверхности, и у кормовой половины образуется зона с завихрениями. Людмила Фирмаль
Температурный коэффициент В общем случае I-I(x, y, r, m). Итак, используя понятие полной производной, можно записать: Л1 Д1, Д1 ЛК д! дю, Д1 ЛГ ДХ ДХ ЛГ + у ДТ ДГ ЛГ Это производное называется субстантивным, 01, 01 by. м. символ-г- Заменить левую часть равенства (2.13) значением равенства (2.14), получаем дифференциальное уравнение (2.15） В цилиндрической системе координат дифференциального уравнения(2.15) значение величины V2 имеет следующий вид: (2.16） Упрощенные предположения об инвариантности коэффициента теплопроводности могут привести к серьезным ошибкам, так как температура в системе существенно меняется, а Х во многом зависит от температуры.
Выражения (2.10) и (2.11) принимают аналогичный вид form. In в этом случае дифференциальное уравнение(2.15) описывается следующим образом: 01 ПЦР=- Рассмотренные типы дифференциальных уравнений энергии подходят как для ламинарного, так и для турбулентного течения flows. In в последнем случае формула включает в себя мгновенные или так называемые действительные значения температуры и скорости, изменения которых естественным образом пульсируют во времени. Дифференциальные уравнения энергии также могут быть описаны с использованием усредненных по времени температур и скоростей.
Временной интервал усреднения фактических параметров турбулентности выбирается таким образом, чтобы среднее значение не зависело от размера интервала. Проводимость k заменяется суммой k + X. Где X-коэффициент турбулентного теплообмена. Величина Xm зависит от расстояния до стенки: вблизи стенки Xm — > 0, а расстояние-Xm может быть во много раз больше k.
Смотрите также:
| Законы Фурье и Фика. Формулы для теплового и массового потоков | Дифференциальное уравнение массообмена |
| Законы теплообмена излучением | Дифференциальные уравнения движения и сплошности |
