Действие для электромагнитного поля

Действие для электромагнитного поля

• Действие против электромагнитных полей. Общесистемное действие S состоит из электромагнитов Поле должно состоять из трех частей, с частицами в нем. S = Sf + Sm + Smf. (27,1) Sm является частью зависимого действия Свойства частиц, т.е. свободное действие частиц.

В случае одной свободной частицы она определяется уравнением (8.1). Если существует несколько частиц, их суммарный эффект индивидуально равен сумме действий каждой частицы. Вот так Sm = — ^ w, J ds. (27,2) Smf является частью действия путем взаимодействия между частицами и полями.

Каждый член этой суммы имеет полевой потенциал Людмила Фирмаль

Согласно § 16, система частиц выглядит следующим образом: Smf = -J 2 1c f Abdxk ‘(27´3) . Пространство и время, где находится соответствующая частица. Total Sm + Smf — известное действие (16.1) для сборов на месте.

Наконец, Sf является частью действия и зависит от Собственное свойство поля, Sf, является действием поля, когда нет заряда. Пока нас интересует только движение заряда в данном электромагнитном поле, S f, который не связан с частицей, не интересовался, потому что этот член не влияет на уравнение движения частицы.

• Однако это необходимо, если вы хотите найти уравнение, которое определяет само поле. Это отчасти В действии Sm + S-mf были найдены только два уравнения (26.1) и (26.2). Этих уравнений все еще недостаточно, чтобы полностью определить поле. Чтобы установить тип действия поля Sf, мы исходим из следующей очень важной характеристики электромагнитного поля.

Как показывает опыт, электромагнитное поле следует так называемому принципу суперпозиции. Система выставления счетов является результатом простого добавления полей, которые создаются отдельно для каждого счета.

что интенсивность результирующего поля в каждой точке индивидуально равна сумме Людмила Фирмаль

Это означает, (векторной) интенсивности в этой точке для каждого поля. Решение уравнения поля представляет собой поле, которое может быть реализовано естественным образом.

Согласно принципу суперпозиции, сумма таких полей должна быть полем, которое может быть реализовано естественным образом. Другими словами, уравнение поля должно быть выполнено. Как известно, линейные дифференциальные уравнения, такие как Решение меняется во времени в том смысле, что сумма решений также является решением.

Следовательно, уравнение поля должно быть линейным дифференциальным уравнением. Это связано с тем, что говорят, что в поле должен существовать квадратик под знаком интеграла действия Sf. Только в этом случае уравнение поля будет линейным — уравнение поля можно получить, изменив действие, которое уменьшит порядок подынтегрального выражения.

Unit. Поскольку потенциал электрического поля не определяется однозначно, вы не можете ввести выражение для действия Sf (в Smf эта неоднозначность была не важна). Следовательно, Sf должен быть интегралом электромагнитной тензорной функции Fik. Однако действие должно быть скалярным, поэтому оно должно быть скалярным интегралом.

Это только продукт Fi (Flk x). Следовательно, Sf должна иметь форму, в которой два заданных момента интегрированы по координатам всего пространства и времени. Однако некоторым необходимо работать с положительным знаком (таким образом, E 2 является положительным знаком).

На самом деле, в случае (дА / дт) 2 Включение Sf со знаком минус приводит к тому, что потенциал может довольно быстро меняться со временем (в рассматриваемом интервале времени), поэтому Sf всегда отрицателен, а абсолютное значение произвольно велико. Sf Поэтому минимальное значение не может быть установлено, поскольку требуется принцип минимального действия.

Следовательно, a должно быть отрицательным. Количество зависит от выбора единицы измерения Ня поле. Обратите внимание, что после выбора определенного значения, единица измерения поля определяется вместе с единицей измерения поля.

Продолжать использовать так называемый дом Блок сова системы. В этой системе А безразмерно -1 / (1b7g) х). Следовательно, формат действия поля Sf = -J L-J FikFik (m, dЈl = cdtdxdydz. (27,4) В трех измерениях Sf = h J J (E2-H2) dVdt. (27.5) Другими словами, лагранжева функция электромагнитного поля Lf = h f (от E2 до H2) dv • (27-6) Поле действия, вместе с зарядами в нем, как S = -J 2 J tc d s-J 2 J -cAkdxk-J FikFikdSl. (27,7)

Подчеркните, что биллинг в настоящее время не рассматривается Так мало, как вывод уравнения кинетики заряда в задан­ном поле. Поэтому А& и относятся к истинному полю, т. е. внешнему полю вместе с полем, созданным самими зарядами; А /с и Fik зависят теперь от положения и скорости зарядов.

Смотрите также:

• Решение задач по физике

Инварианты поля в физике	Четырехмерный вектор тока в физике
Первая пара уравнений Максвелла	Уравнение непрерывности в физике

Если вам потребуется помощь по физике вы всегда можете написать мне в whatsapp.