Оглавление:
Четырехмерный потенциал поля в физике
- Четырехмерный потенциал электрического поля. Воздействие на частицы, движущиеся в определенном электромагните Магнитное поле состоит из двух частей: от действия (8.1) От членов, описывающих свободные частицы и взаимодействия Частица с полем.
Последний должен содержать обе величины Охарактеризовать частицы и охарактеризовать количества Поле. 2) Характеристики частиц связаны друг с другом Действия с участием электромагнитных полей определяются только одним Параметр так называемого заряда частицы e.
его составляющие являются функцией координат и времени Людмила Фирмаль
И положительный и отрицательный (или равный) Нулевое значение Свойства поля 4-vec Рам Ай, так называемый потенциал А, . Эти значения Активные участники б ~~ J Aidx \ но Здесь функция Ai получается в точке мировой линии частиц. многие Жители 1 / с были введены здесь для удобства.
Должен быть осторожен с этим Если нет формулы с зарядовой связью Или известное количество, его единица Измеренное значение может быть выбрано произвольно 1). Следовательно, влияние заряда в электромагнитном поле Формат поля 5 = но 3 пространственных компонента в 4 векторном формате Ar 3D вектор А называется векторным потенциалом Поле.
- Временные компоненты называются скалярными потенциалами. Тиаром; A® = . Дифференциал dL / dv является обобщенным импульсом частицы. о Буква R означает, что P = ~ y / 71 m- = VT2 / TC ^ 2 + cc A = p + ccA ‘(16’5)
Здесь нормальный импульс частицы обозначен буквой p. Это просто называется импульсом. Из функции Лагранжа вы можете найти функцию Гамильтона Частицы в поле с известной общей формулой = V — L. А.В. Подставляя здесь (16.4), (1 6 -6)
функция Гамильтона Через скорость и обобщенный импульс частиц Людмила Фирмаль
Однако . Из (16.5) и (16,6) Ж-е (р и P — То же, что между F и p без A-поля, т.е. {W = m 2s2 + (P — AAy, (16,7) Или иначе: W = m2c4 + c2 (p — A ^ + e Наконец, запишите уравнение Гамильтона-Якоби для детали Цы в электромагнитном поле.
Получается путем замены функции dS / dr гамильтониан обобщил импульс P и измерил себя на -DS / dt. Итак, получить из (16.7) ^ Выпускник ‘—A ^ — + t2c2 = ®- (16.11)
Смотрите также:
| Момент импульса в физике | Уравнения движения заряда в поле |
| Элементарные частицы в теории относительности | Калибровочная инвариантность в физике |
Если вам потребуется помощь по физике вы всегда можете написать мне в whatsapp.
