Оглавление:
Цикл с подводом теплоты в процессе
- Технологический цикл теплоснабжения v = const Рекомендуется исследовать фактическую работу поршневого двигателя в соответствии с приведенной схемой, по которой изменение давления в цилиндре зависит от положения поршня на протяжении всего цикла. Такая диаграмма получается с помощью специального индикаторного устройства и называется индикаторной диаграммой.
Область замкнутого рисунка на индикаторной диаграмме показывает работу индикатора газа при 1 цикле, в постоянном масштабе. работающего при быстром сгорании определенного количества топлива. fuel. As топливо для этих двигателей, легкое топливо, бензин, легкий или энергетический газ, алкоголь
На рисунке 17-1 показана индикаторная диаграмма двигателя, Людмила Фирмаль
и т. д. не использовать. Когда поршень перемещается из левого мертвого положения в крайнее правое, из всасывающего клапана отсасывается горючая смесь, состоящая из паров и мелких частиц топлива и воздуха. Этот процесс показан на рисунке кривой 0-1, которая называется всасывающей линией. Очевидно, что линия fi-1 не является термодинамическим процессом. Это неудивительно, ведь в нем основные параметры не меняются, а только масса и объем
в цилиндрах. Когда поршень движется назад, всасывающий клапан закрывается и горючая смесь сжимается. * Процесс сжатия показан на рисунке. Кривые 1-2 называются сжатием lines. At точка 2, воспламенение происходит, если поршень еще не достиг левого мертвого положения. Жидкая смесь от электрической искры. Сгорание горючей смеси происходит практически мгновенно, то есть в постоянном объеме. Этот процесс иллюстрируется кривыми
- на рисунке 2-3.As в результате сгорания топлива резко повышается температура газа и повышается давление (точка 3).После этого продукты сгорания будут расширяться. Поршень двигает к правильному мертвому положению и газ делает полезное job. In на индикаторной диаграмме процесс расширения представлен кривыми 3-4 и называется расширением line. At точка 4, выпускной клапан открывается, и давление в цилиндре уменьшается почти
до внешнего давления. клапан при несколько более высоком давлении, чем атмосферное давление. Этот процесс показан на криволинейной диаграмме 4-0 и называется выхлопной линией. 17-1 Рассматриваемый рабочий процесс осуществляется с 4 ходами пор, шней (такт) или 2 витками вала. Такой двигатель называется 4-тактным. Из описания работы
Дальнейшее перемещение поршня справа налево выводит продукт сгорания из цилиндра через выпускной Людмила Фирмаль
процесса реального двигателя внутреннего сгорания с быстрым сгоранием определенного количества топлива ясно, что это не так closed. It содержит все признаки необратимых процессов: трение, химические реакции в рабочей жидкости, скорость конечного поршня, теплообмен при конечной разности температур и др. Поскольку такие циклы невозможно анализировать с точки зрения теории тепловых процессов, термодинамика ищет несуществующие
процессы Двигатель внутреннего сгорания, и идеально реверзибельный cycle. An в качестве рабочего тела используется идеальный газ с определенной теплоемкостью. Цилиндр заполняется определенным количеством рабочей жидкости. Разница температур между источником тепла и рабочей жидкостью невелика. Подвод тепла к рабочему телу осуществляется не за счет сжигания топлива,
а от внешнего источника тепла. То же самое можно сказать и об отводе тепла. Таким образом, исследование идеального термодинамического цикла позволяет, исходя из допущений, провести анализ и сравнение работы различных двигателей и выявить факторы, влияющие на эффективность. Диаграммы, построенные в заданных условиях Из Формулы (17-1) видно, что тепловой КПД такого цикла зависит от степени сжатия е и показателя теплоизоляции к или характера рабочего тела. К. П. Д. увеличивается с увеличением e и k’.Тепловой КПД зависит от степени повышения давления X. таблица 17-1 В таблице. На рис. 17-1 показана тепловая эффективность цикла с равным объемом ввода при различных значениях k. В ’ TS-диаграмме (см. Рисунок 17-3) эффективность определяется из соотношения площади. Л * =(<7и-qivqi =(ФЛ.6235-ПЛ.6145) / пл.6235 = ЛП.1234 / ПЛ.6235. Диаграмма Ts дает очень четкое объяснение зависимости эффективности от увеличения e(см. Рисунок 17-3). По равенству площади подвода тепла за 2 цикла, пл. 67810 = ЛП. 6235, но степень обжатия другая, эффективность ми’ — к = 1.35 и K = 1.4 3 32.0 36.0 4 * 38.0 43.0 5 42.5 47.5 6 46.5 51.5 7 49.4 55.0 8 51.7 57.0 10 * 55.2 61.5 Чем больше тепла отводится в радиаторе, тем больше в цикле с большей степенью сжатия, т. е. 61910 <pl. 6145. Но увеличение степени сжатия ограничено возможностью преждевременного самовоспламенения горючей смеси, что препятствует нормальной работе двигателя. engine. In кроме того, при высокой степени сжатия скорость сгорания смеси резко возрастает, что приводит к взрыву (взрывному сгоранию), что резко снижает КПД двигателя, что может привести к поломке деталей. Поэтому для каждого топлива применяется определенная оптимальная степень сжатия. В зависимости от вида топлива степень сжатия исследуемого двигателя варьируется от 4 до 9. Таким образом, исследования показали, что высокие степени сжатия не могут быть использованы в двигателе внутреннего сгорания, где есть постоянный объем тепла input. In в связи с этим эффективность рассматриваемого двигателя является относительно низкой. Теоретически полезная работа рабочего тела массой 1 кг зависит от относительного положения процесса расширения и сжатия рабочего тела. Чем больше средняя разница давлений между линиями расширения и сжатия, тем меньше размер цилиндра двигателя. Представляя среднее давление через котлован, теоретически полезная работа рабочей жидкости в 1 кг равна опыт — /СГ = Пи(ВЛ-В2). Величина pi называется средним индикаторным давлением (или средним периодическим давлением).То есть это условное постоянное давление, и когда поршень работает в течение 1 такта, выполняется задача, равная работе всего теоретического цикла. Для циклов с подводом тепла v-const среднее индикаторное давление определяется по формуле. Пи = л’!ИПЛ-вЈ = ЛП [(Е *-Е)(К-1)я(к-1)(е-1)]. Из этого выражения мы видим, что p / увеличивается с увеличением e. С другой стороны, теоретическая полезная работа, которую 1 кг рабочей жидкости производит за 1 цикл/ ’/, равна разнице в работе расширения и сжатия. НОК » (м-я） опыт
а от внешнего источника тепла. То же самое можно сказать и об отводе тепла. Таким образом, исследование идеального термодинамического цикла позволяет, исходя из допущений, провести анализ и сравнение работы различных двигателей и выявить факторы, влияющие на эффективность. Диаграммы, построенные в заданных условиях Из Формулы (17-1) видно, что тепловой КПД такого цикла зависит от степени сжатия е и показателя
теплоизоляции к или характера рабочего тела. К. П. Д. увеличивается с увеличением e и k’.Тепловой КПД зависит от степени повышения давления X. таблица 17-1 В таблице. На рис. 17-1 показана тепловая эффективность цикла с равным объемом ввода при различных значениях k. В ’ TS-диаграмме (см. Рисунок 17-3) эффективность определяется из соотношения площади. Л * =(<7и-qivqi =(ФЛ.6235-ПЛ.6145) / пл.6235 = ЛП.1234 / ПЛ.6235. Диаграмма Ts дает очень четкое
объяснение зависимости эффективности от увеличения e(см. Рисунок 17-3). По равенству площади подвода тепла за 2 цикла, пл. 67810 = ЛП. 6235, но степень обжатия другая, эффективность ми’ — к = 1.35 и K = 1.4 3 32.0 36.0 4 * 38.0 43.0 5 42.5 47.5 6 46.5 51.5 7 49.4 55.0 8 51.7 57.0 10 * 55.2 61.5 Чем больше тепла отводится в радиаторе, тем больше в цикле с большей степенью сжатия, т. е. 61910 <pl. 6145. Но увеличение степени сжатия ограничено возможностью преждевременного
самовоспламенения горючей смеси, что препятствует нормальной работе двигателя. engine. In кроме того, при высокой степени сжатия скорость сгорания смеси резко возрастает, что приводит к взрыву (взрывному сгоранию), что резко снижает КПД двигателя, что может привести к поломке деталей. Поэтому для каждого топлива применяется определенная оптимальная степень сжатия. В зависимости от вида топлива степень сжатия исследуемого двигателя варьируется от 4 до 9. Таким образом, исследования
что высокие степени сжатия не могут быть использованы в двигателе внутреннего сгорания, где есть постоянный объем тепла input. In в связи с этим эффективность рассматриваемого двигателя является относительно низкой. Теоретически полезная работа рабочего тела массой 1 кг зависит от относительного положения процесса расширения и сжатия рабочего тела. Чем больше средняя разница давлений между линиями расширения и сжатия, тем
меньше размер цилиндра двигателя. Представляя среднее давление через котлован, теоретически полезная работа рабочей жидкости в 1 кг равна опыт — /СГ = Пи(ВЛ-В2). Величина pi называется средним индикаторным давлением (или средним периодическим давлением).То есть это условное постоянное давление, и когда поршень работает в течение 1 такта, выполняется задача, равная
работе всего теоретического цикла. Для циклов с подводом тепла v-const среднее индикаторное давление определяется по формуле. Пи = л’!ИПЛ-вЈ = ЛП [(Е *-Е)(К-1)я(к-1)(е-1)]. Из этого выражения мы видим, что p / увеличивается с увеличением e. С другой стороны, теоретическая полезная работа, которую 1 кг рабочей жидкости производит за 1 цикл/ ’/, равна разнице в работе расширения и сжатия. НОК » (м-я） опыт
Смотрите также:
Решение задач по термодинамике
