Оглавление:
Применение первою закона термодинамики к открытым системам
- В инженерной практике процессы, связанные с установившимся потоком газа, очень важны. Стационарный. Такой поток есть при котором, параметры среды любого участка канала остаются инвариантными по времени. Показано, как рассчитать расход газа с использованием энтальпии. Для этого необходимо написать уравнения первого закона термодинамики такого рода течения Systems. In это дело Рисунок 3.11. To выведите уравнение энергии системы канавок Часто в качестве термодинамической системы рассматривают участок канала, который расположен между участками. Секция не движется против стенки, и стенки капельницы изнашиваются в массу газа, окруженную этими секциями.
Вдоль конца потока к участку 1 и участку 2, В общем случае, элементы потока 1-2 могут обмениваться энергией через стенки канала в виде тепловых потоков и так называемых технических работ. Массообмен. Когда масса вводится в систему с определенной скоростью, энергия, получаемая системой при введении единицы массы, увеличивается не только на энтальпию вводимого газа, но и на величину кинетической энергии.
Если поглощением излучения в атмосфере пренебречь, то количество излучения, попадающего на единицу такой поверхности, можно подсчитать по углу между нормалью к поверхности и направлением солнечных лучей. Людмила Фирмаль
Это связано с тем, что на килограмм массы вводится cy2 2, следовательно, на килограмм входной или выходной массы энергия системы увеличивается или уменьшается I против j кг. Изменение энергии на единицу массы системы складывается из следующих энергий 1.Энергия единичной массы вводится в систему в сечении L г 1 1 j1kg- 2.Единичная масса энергии, удаленная из системы в секции 2 3.Общая удельная теплоемкость Дж кг. 4.Сумма определенных технических работ — t j Кг. Таким образом, изменения энергии системы являются m , — m — .- 38 Но поток неподвижен, поэтому энергия системы не изменяется во времени.
В этом случае выражение 3.8 может быть выражено как Д q -д-j1kg, 3.9 Где М с w l G-представляет собой изменение Удельная энтальпия газа между Разделы 1 и 2 д — Да j кг-изменение в определенном движении y 2 —— соевая энергия газа 2 и 2. В дифференциальной форме уравнение 3.9 имеет вид Показывать в 2 Два 3.10 Общее значение T4D называется доступным заданием 0, поскольку кинетическая энергия потока может быть полностью преобразована в работу и наоборот. Уравнение первого закона термодинамики единичной массы стационарного потока имеет вид 3.11 Или в дифференциальной форме С АС-a1y. 3.12 Формулы 3.7 и 3.
- Если вы сравните, то обнаружите, что основная одноразовая формула работы зависит от параметров состояния. А1а — АР. Работа, которая доступна на протяжении всего процесса, определяется интеграцией. 0 — 1П в S1P в. 3.14 г, п Признаки одноразовой работы определяются признаками размера — ar .в соответствии с этой формулой имеющаяся работа процесса 1-2 на Р-диаграмме делится на область а Он появляется в формате 2o рисунок L. процесс, который выполняется под давлением 1-2, M 0, работа, которая доступна, будет положительной, так как c1p является положительным.
Имеющаяся техническая работа — это работа, которая может быть выполнена только в открытой системе y, и ее не следует путать с работой расширения газа, которая выполняется в закрытых системах. Разница между доступной и расширенной работой объясняется тем, что в открытой системе проводится не только деформация, но и работа. П г в Рисунок 3. 12. изображения работ доступны в ru-схеме Рисунок 3. 13.определение изменения количества теплоты в изобарном процессе по — диаграмме и кинетической энергии течения адиабатического процесса Она влияет не только на газ сжатие или расширение, но и на вход или выход массы, а также на изменение кинетической энергии движущегося газа. Формула 3.
Количество солнечного излучения, которое падает на единицу площади поверхности, нормальной к излучению Солнца и расположенную за пределами атмосферы, не зависит от положения на Земле или от времени дня и поэтому часто называется солнечной постоянной. Людмила Фирмаль
Из того, что в процессе, протекающем без теплообмена, мы видим, что y 0 и имеющаяся работа равна изменению энтальпии, полученному с противоположным знаком. о — ЛН Если нет технической работы стенка канала не движется, а изменяется только кинетическая энергия газового потока, то o Ду, следовательно То есть увеличение кинетической энергии газа при протекании без теплообмена равно изменению энтальпии газа, взятого с противоположным знаком. Таким образом, определяется изменение энтальпии D. 1.Количество теплоты в уравнении процесса p sop54, из следующего уравнения 3.7. 2.Работа доступна в установившемся процессе изоляции газового потока 8 соп1 или 0.
Поскольку оба процесса широко используются в практике машиностроения первый — при расчете теплообменников и камер сгорания, а второй-при расчете газовых и паровых турбин и реактивных двигателей, то диаграмма строится на горизонтальной оси и представляет собой энтальпию вдоль вертикальной оси.
Смотрите также:
| Равновесные (обратимые) и неравновесные (необратимые) процессы | Теплоемкость. Зависимость теплоемкости газа от условий подвода теплоты |
| Энтальпия | Теплоемкость идеального газа |
