Оглавление:
Испускание и поглощение нечерного тела
- Закон излучения планка, уравнение 10, указывает верхний предел интенсивности излучения любого объекта для определенной температуры и определенной длины волны. Ни при каких обстоятельствах вы не можете получить интенсивность, которая превышает значение, определенное законом планка. Это невозможно сделать для 1 длины волны или среднего значения любого интервала спектра. Напротив, 2 метода серного и селективного излучения позволяют получить интенсивность, не достигающую верхнего предела. a.
Сияющий серый цвет. Когда все вертикальные координаты фигуры I уменьшаются в одинаковое число раз, как показано на рисунке распределение интенсивности спектра точно аналогично распределению интенсивности черного излучателя может быть получено. 172 пунктирная линия. Тело Прямое распределение интенсивности черного, серого и селективного излучения. Горизонтальная ось представляет собой область длины волны х-интенсивности 7 т-монохроматического излучения вдоль вертикальной оси.
Допустим, что излучение подчиняется закону косинуса, температура постоянна на каждой поверхности, а передача тепла конвекцией во внимание не принимается. Людмила Фирмаль
Те, которые характеризуются таким распределением интенсивности излучения, называются серыми излучателями. Энергия теплового излучения серого тела может быть рассчитана по закону Планона аакона или Стефана-Больцмана, для постоянной СХ или h. или, S. умножьте на эмпирически определенный коэффициент меньше 1. Е ЕА С8 Характеристикой излучателя называют относительную излучательную способность, иногда относительную излучательную способность, а также относительную поглощающую способность, черноту. Таким образом, величина е называется излучательной способностью.
Поскольку по существу это выражение закона Кирхгофа, то пока его следует рассматривать как определение для дальнейшего детального анализа приведенных выше уравнений. Излучательная способность не является чисто физической константой излучателя, так как она зависит не только от физических свойств излучателя, но и от состояния поверхности roughness. It также зависит от температуры. Характерной особенностью серого излучения является отсутствие сдвига максимального значения Изотерм к изотермам черного излучения. Таким образом, положение максимального значения Изотерм серого излучения можно также рассчитать по формуле 16 Венского закона смещения.
- Все непроводники электричества и полупроводникового излучения очень близки к серому. B. селективное излучение. Электрические, металлические, оксидные, газовые и паровые проводники имеют очень неравномерное распределение прочности по всему спектру.
В дополнение к спектральным областям, которые не испускают вообще, газ и пар имеют область длины волны, в которой излучение достигает характеристик интенсивности черного излучателя, и в конечном счете интенсивность излучения равна части интенсивности черного излучения. Рисунок 2. 172 в виде заштрихованных участков. В то же время интенсивность излучения этих областей определяется не только материалом излучателя, но и расположением интервалов длин волн линий или полос, на которых излучают избирательно излучающие объекты energy. In это чувство, ситуация является same. As в случае с серым излучателем.
Вычисление теплообмена и температур стенок и газа внутри сосуда — задача очень трудная и для ее решения требуются значительные упрощения. Людмила Фирмаль
Однако 2-й детерминант — это не поверхностная характеристика, а возбужденное состояние эмиттера. Изучение этой закономерности является особой областью физики, областью спектральных исследований 1. В. длинноволновое излучение металлов. Закон основан на электромагнитной теории света, разработанной Максвеллом, ашкинасом в случае излучения вместо блестящих металлических поверхностей. Планк вывел следующее уравнение Д ы,.0.365 от R ЭК, ХД-я-1, 18 Где cg и c2-постоянные выражения закона планка 10, где p-удельное электрическое сопротивление эмиттера, в Омах на длину 1 м и квадратное сечение 1 мм2. D ом mm21 м г г Отсюда для полного облучения Х ОО Е Д Д5 С1 0.3 Л Т 12.27.
Девятнадцать Х 0 С2 Но в случае чистого металла p изменяется пропорционально T. поэтому, если мы введем удельное сопротивление 0 C p0 E 4,936 секунды, 10 20 T 20 Вместо закона Венского смещения получим уравнение кмаж0. Т 2660 МС 21 Теоретическое рассмотрение ашкинаса справедливо только в том случае, если вещество представляется однородным по отношению к излучению. Это только для длин волн, превышающих 4 мкм.
Смотрите также:
| Приведенный закон излучения Планка | Закон Кирхгофа |
| Экспериментальное осуществление черного тела | Законы Ламберта |
