Оглавление:
Теория пограничного слоя. Приближенный метод Кармана
- В этом разделе мы продолжаем объяснять теорию пограничного слоя, как описано в разделах 4.4 и 11.4. Ранее рассматривалась задача о 2 видах переходного переноса, когда толщина пограничного слоя является функцией времени, и стационарного переноса, который увеличивается при движении толщины пограничного слоя вдоль границы раздела. В качестве примера, 2 задачи, которые не имеют никакого сходства с передачей тепла специально selected. In пример 18-4, мы рассматриваем временный процесс, в котором жидкость испаряется в многокомпонентную смесь.
Это приводит к анализу «эффекта массовой диффузии».Пример 18-5 показывает, как толщина диффузионного пограничного слоя зависит от расположения описываемой области и свойств жидкости в системе с равномерным массопереносом. В следующем разделе описывается расчет профилей скорости, температуры и концентрации потока, движущегося вдоль пластины слоями при высоких скоростях поверхностного массопереноса. Применение метода пограничного слоя для массопереноса обеспечило существенную поддержку в процессе разделения и развитии химической кинетики.
Миклей показал, что более простое соотношение для уравнения потока Кётте очень хорошо согласуется с его экспериментами для турбулентного потока пограничного слоя воздуха на плоской 0. Людмила Фирмаль
Интересные вопросы, которые были изучены, включают массоперенос капель[8], естественную конвекцию[9] при электролизе и гомогенные химические реакции[10]в неизотермических пограничных слоях. Безумие Леш. (18.53)） 1 метод пограничного слоя: 18-1 для объяснения скорости g e. a) сначала снова решите G границы layer.
Базис, введем уравнение с (18.1 Если вы приравняете правую сторону этих отношений, то увидите следующее: (18.54） Формула (18.54) равна z = ’ Это можно предположить 7 ^ / (t) / (18.55） £ СС 1 (18.56） Здесь b = b (1)-толщина диффузии w должна иметь следующие свойства: f (0)= 1, если мы подставим полученную концентрацию концентрации выше в уравнение (18.54)、 RdLu / ） Результаты (18.61） Где/ J соответствует производной d (18.57).представляет co6oi npe относительно b как функцию от t、 2RLV *(- м> (’- *L. P )» (SDₐb* Р-Р / 6）₍ Б) для многокомпонентной системы использовать в качестве основы интегральную форму уравнения неразрывности компонентов 1, 2 и 1 n уравнения Стефана Максвелла (17.54).
- Примените формулу приближения к профилю концентрации. Здесь х°. Одним словом, мы Чтобы уравнять друг с другом, можно решить： Дифференциальное уравнение Это будет возможно мм Ш) -.с. (18.68） Определите поправочный коэффициент по формуле (18.61). Здесь мы предполагаем, что часть/является » a » и представляет ту же функцию. Тогда, если сравнить уравнения (18.61) и (18.68), получим: (18.70] Где F **) — функция » эффективный коэффициент」 Дано (11.78) — (11.80)] предельного слояLV фактически n выглядит так. (18.72） (18.73） (18.76)） Ожидания распределения 4.7.In кроме того, это дистрибьютор А.
Толщина 64″ смешанной » концентрации равна следующим значениям: Я представлю вам следующего» похожего » профессора Φ (1-Γ） ОС / О, это. Мы ограничиваемся инцидентами Чай, когда диффузионный пограничный слой полностью окружен 3 гидродинамика.
Это означает, что в приведенном выше вычислении расстояние между поверхностями заменено толщиной ламинарного подслоя, скорость иъ движущейся пластины заменена скоростью на границе между подслоем и турбулентным пограничным слоем и температура 1Ъ — 378 температурой на границе. Людмила Фирмаль
Так как я написал выражение (18.78) на переменные g и m | s、 + ND J 1’ — r(•> d |(1⁸-⁸1 ″ ( » +!> * * 1⁽⁾ Подставляя уравнение (18.84) в 6 (m) и умножая все члены уравнения на «i / y», получаем: •Возможно, функция b (x) также может быть вычислена по формуле (4.125) или по формуле (4.119).Однако в случае профиля скорости(18.82) приведенный выше метод определения b (d) не эквивалентен из-за предположения о наличии разрыва в 1-й производной этих профилей на внешней границе пограничного слоя(q = 1).Подобные заявления применимы.
Если реакции не происходит, константа скорости(18.86) переходит в линейное уравнение 1-го порядка интегрирования этого уравнения и выглядит так: д+++ — ’- Но интеграция. Потому что D не стремится к бесконечности, когда x приближается к нулю、 XI 1mic при отсутствии реакции[по сравнению с Формулой (11.98)]）： а = Sc_’) ’(18.88） Это означает, что если реакции не происходит, то отношение толщины диффузионного слоя к гидродинамическому пограничному слою остается постоянным и зависит только от числа Шмидта. Когда происходит медленная реакция, константа скорости k мала, и решение уравнения (18.86) получается в виде ряда.
Смотрите также:
