Оглавление:
Осреднение уравнения сохранения энергии по времени
- В разделе 5.2 показано, как»сгладить со временем» непрерывное уравнение и уравнение движения, описывающее пульсирующее поле скорости и давления в несжимаемой жидкости. Удалось установить, что при усреднении уравнений движения во времени появляется дополнительный член-так называемое напряжение Рейнольдса, определяющее механизм вихревого переноса. Количество движений. В этом разделе показан вывод усредненного по времени уравнения сохранения энергии. В этом уравнении есть дополнительный член, который объясняет Вихревая Передача Энергии.
Как видно из графика, опытные данные для невысоких значений критерия Рейнольдса группируются вокруг линии для ламинарного пограничного слоя и с возрастанием критерия Рейнольдса начинают группироваться вокруг линии для турбулентного пограничного слоя. Людмила Фирмаль
Следующие расчеты и соображения относятся к p, Cp, p и Формула сохранения энергии описывается в виде: ёр ₽ — — rslg)+ + ^（^> 4 ^ + 5-+ ^）+ Здесь для краткости выписываются только первые 3 члена выражения диссипативной функции Fo. Где T-вместо формулы (12.2), total Г4-Г’, вместо ух-использовать их сумму и т. д. Затем выполните операцию усреднения всех членов выражения таким же образом. Это было сделано в разделе 5.2.As в результате вы получите: Как показывает сравнение уравнений (12.2) и (12.3), усредненное уравнение отличается от исходного уравнения и содержит некоторые дополнительные члены(последний подчеркнут пунктирной линией). Это связано с турбулентным процессом переноса.
- Вводятся следующие 2 новых понятия. Турбулентный энергетический поток «d’1, компоненты которого равны」 = ДП = $ Р » РТ ’(12.4） Функция турбулентной диссипации энергии Φ? Φ −2] \ Ар / ДХ] » Т * ДХ] ДХ [! 1-1 Н (12.5） Нетрудно заметить большое сходство между Формулой компонент одного вектора (12.4) и формулой компонент тензора m другого (5.11). Здесь мы суммируем сводки уравнений, описывающих усредненные по времени поля скорости, давления и температуры в турбулентности жидкости и газа с постоянными значениями p, Cp1 и p.
На графике результаты опытов 22—308 337 для этой точки отмечены особым знаком, Нижняя линия дает значения теплопередачи, рассчитанные пд формулам для низких скоростей и ламинарного пограничного слоя. Людмила Фирмаль
Осредненные по времени непрерывные уравнения (Г-Д)= 0(12.6） Усредненное по времени уравнение движения Пи-Ви?- 1В•т(/)]-[в * Т (°) + Р#(12.7） Усредненные по времени уравнения сохранения энергии РСР = — (в*? )- (л•»»)+(12.8） Где σ (1)= — XVЛаФо) — функция вязкой диссипации, компонент скорости заменяется на среднюю составляющую, b-оператор p / n, появляющийся в уравнении (12.6)-(12.8), включается в качестве скорости конвективного переноса, средняя скорость I?。 При рассмотрении задачи турбулентного теплообмена обычно используются термины, учитывающие вязкую диссипацию ignored.
Смотрите также:
