Оглавление:
Совместное течение двух несмешивающихся жидкостей
- В прошлом обсуждались течения с твердым телом—жидкостью-газом (газом) и жидкостью-газом на границах раздела. Теперь давайте рассмотрим проблему течения с границей раздела жидкости и жидкости (рис. 2-5). Две несмешивающиеся несжимаемые жидкости под действием градиента давления текут в направлении тонкой горизонтальной оси а. В этом случае расход фазы зависит от того, является ли зазор жидким I (плотным Фаза) и полужидкая II (фаза низкой плотности). необходимо анализировать поток с точки зрения распределения скоростных и импульсных потоков. Баланс импульса, записанный для тонкого слоя, приводит к следующему дифференциальному уравнению. а ’ — Градусы. 。 РО-РГ.
В настоящий момент представляется невозможным произвести для этой части какие-либо расчеты конвективного переноса тепла. Людмила Фирмаль
Эта формула действительна для каждой фазы(I или II). Если вы интегрируетесь в 2 области потока, вы получите: м =(^-)* + С1(2.74） Слияние турбулентной лавы изучалось в работе [14].Кольцевой расход газа определялся в работах [15, 16]. Это вызывает качество движения без прямого условия, т. е. 2 фазы, т. е. Утвердите передачу прыжка счетчика на интерфейсе, используя 1 из границ «=0 4,= t」 (2.76)） Из последнего уравнения получается C \ = C.
- Таким образом, вы можете удалить надстрочные индексы с константой и просто представить интегральные константы в Cx. Затем, подставляя формулу Закона вязкости Ньютона в формулы (2.74) и (2.75), получаем: При объединении этих уравнений получаются следующие соотношения: ««ГЛ1*» -юг * + С1 ′ В результате появились 3 константы интегрирования.
Наиболее характерным примером этого является труба с круглым поперечным сечением, помещенная в потоке, перпендикулярном к ее оси. Людмила Фирмаль
Могут быть определены граничные условия： Основания Следующие 3 дополнения «=0, если 4 =41 x = −6 4 = 0 если x = b 4, for0 (2.81） (2.82） Из этих граничных условий это выглядит так: С1 = С » (!^₊»₊с、 (2-84） (2.85） (2.86） К Основываясь на последних 3 уравнениях, вы можете легко найти их (ПВ-КПБ 2л (2.87)） Таким образом, распределение импульсного потока и профиля скорости выглядит следующим образом: *-^ [（^）+（＃＃）Ф — (Т) ’1′ От U до * p ’ =и Профиль показан на рисунке. 2-5.Профиль скорости будет таким же, и ламинарное течение плоского канала (щели) t: Ty будет соответствующим профилем скорости.
Смотрите также:
| Течение в круглой трубе | Ползущее течение вблизи твердой сферы |
| Течение в кольцевом канале | Ползущее течение вблизи твердой сферы. Задачи |
