Оглавление:
Располагаемая работа газа в потоке
- В обратимых процессах оттока газа также справедливы уравнение (10.9) и уравнение (4.24). Подставляя последнее уравнение в уравнение (10.9), получаем: L-oyr. Прибытие. Приращение внешней кинетической энергии тела (равной$ o называется одноразовой работой, которую можно использовать в машинах и преобразовывать в другие виды энергии. Доступная работа показана в 1″, а затем = = и> с! а> = — ойр. (10.13). Техническая работа будет рассмотрена более подробно в этой главе. Xi. Этот результат можно получить, сравнив формулу (10.11) с (4.24) с/ mcx = 0. Равенство (10.13) устанавливает основные особенности оттока газов. Из этого уравнения видно, что di и dr имеют противоположные знаки.
Осборн Рейнольдс впервые показал, что существуют два основных режима движения: ламинарный и турбулентный. Людмила Фирмаль
То есть в обратимом процессе увеличение скорости всегда связано с уменьшением давления, а в обратном случае уменьшение скорости сопровождается увеличением давления. Канал, через который происходит расширение газов, при уменьшении давления (ip 0) и увеличении скорости (wp> 0) называется соплом. Канал, в котором газ сжимается с увеличением давления (dr> 0) и уменьшением скорости (yi> 0), называется диффузионным. Золма. Как видно из уравнения(10.13), необходимым условием для получения доступной работы является перепад давления. Речь идет только о pp. Если во время процесса давление постоянно yp = 0, то доступная работа равна y /₀= 0.
- Если процесс изменения состояния газа во время течения показан в виде линии на диаграмме Р (рис. 10.2). То для процесса разлива АВ имеющаяся работа будет Он отображается в виде кривой процесса, линий p = p =и P = pg, а также области, ограниченной осью ординат. Работа расширения газа Я = ры Он рисуется в области ниже кривой процесса, но эта кривая разделена крайней ординатой и горизонтальной осью. В зависимости от вида процесса можно рассчитать величину доступной работы, исходя из общих термодинамических условий. Изменение состояния следует выражению po » = const работа, доступная в политропном процессе(после подстановки значения текущего объема в Формулу (10.13).
Тот факт, что пограничный слой делит поток на зоны и, таким образом, вносит изменение в режим основного ядра потока, будет подробнее рассматриваться ниже. Людмила Фирмаль
В общем случае одноразовая работа может быть или не быть больше продолжительной работы, но это соотношение равно. Литропический процесс, при котором работа расширения газа определяется уравнением Сравнение с имеющейся работой приводит к равенству FН = Н1. Способ адиабатического расширения газа В случае изолированного потока газа доступная работа может также определяться энтальпией газа. Используя уравнение(10.13)、 ты » = — Си. Если вы интегрируете эту формулу、 1₀= — ^Λ = (1₁-y. (10.15). Таким образом, работа газов, имеющихся в адиабатическом потоке, будет равна разнице между энтальпией начального и конечного состояний.
Смотрите также:
| Течение газов | Скорость истечения и расход газа |
| Основные уравнения газового потока | Истечение газа из резервуара неограниченной емкости |
