- На самом деле, во многих случаях поток происходит между 2- мя концентрическими, в этом случае, формула (12. 20) также применима. Его отдельный вывод был предложен в номере (7. 9).Для первого интеграла, используется условие. Р= РМ= 0、 Где rm-радиус, при котором скорость достигает своего максимума.
Интеграция Р = «5г (Р2» г» Ач ^(12.24） Сделайте 2-й Интеграл и удовлетворите требованию u = 0 на внутренней границе r = r1U、 (12.25)） Однако если r = r2, то он равен нулю, поэтому его можно записать по-другому. у = 2р ^(2 ^ Рax1n77) ’(12.26） Эти 2 уравнения позволяют представить РМ с Rx и R2. (12.27) интеграл по поперечному сечению кольцевого зазора、 АП _ _ _ _ _ _ 8nm А? 2 ′ Г1 ^ гта (12. Двадцать восемь） Формула (12. 26), профиль скорости приведен на рисунке. 12. 3.Если предел Γ! = = 0, rmax гасится и выражение(12. 26) и (12. 27) соответствующая формула круглой трубы(12. 21) и 12.
Заметим, что эти точные решения уравнений движения применимы только к изотермическому движению несжимаемых жидкостей. 12. 3.Распределение скорости при движении через кольцевой зазор. Он расположен далеко от входа в канал. Для перемещения с круговой трубой число Рейнольдса должно быть меньше 2100(как определить число Рейнольдса некруглой трубы описано в главе 15.
- Поверхностному току Термин «ползучий ключ» используется для описания очень медленного течения, или, точнее, очень малого числа Рейнольдса потоков. Основной интерес к этому виду течения обусловлен тем, что такие течения возникают при попадании в жидкость мелких частиц. Вывод о ползучести потоков основан на выводе формулы Стокса, которая используется при решении задач седиментации и седиментации. Ползучесть также наблюдается в некоторых задачах теории смазки. Если число Рейнольдса меньше 1, то вязкая сила потока превосходит силу инерции. Например, рассмотрим поток вокруг сферы.
Размер и направление скорости частиц жидкости изменяются по сложности, и если силы инерции, связанные с этими изменениями, велики, то все 3 уравнения Навье-Стокса должны содержать все члены. Напомним, однако, что существенный дифференциал (см. уравнение (11.4)) из формулировки 2-го закона Ньютона пропорционален силе, необходимой для преодоления инерции fluid. As в результате эта производная может быть опущена в уравнениях движения, описывающих ползучесть потока. Поскольку результаты, полученные на основе этого предположения, согласуются с экспериментом в Be 1, в креоформе несжимаемой жидкости уравнение движения принимает вид: 12.
И уравнение непрерывности 12-32. На поверхности сферы исчезают касательная и нормальная составляющие скорости. Со сферическими координатами в задаче появляются только 2 независимые переменные. Получение формулы распределения скоростей требует длительного и сложного расчета. Поэтому решение этой задачи состоит лишь в том, чтобы указать, что она известна[90].Когда результирующее распределение давления интегрировано по всей поверхности сферы, показано сопротивление, создаваемое давлением жидкости. Давл РА = 2lngioio>(12 ′ 33） Где R0-радиус сферы. 0-это скорость потока (или скорость сферы в неподвижной жидкости), удаленная от сферы.
Используя определение вязкости, известное распределение скоростей используется для расчета тангенциального напряжения на поверхности сферы. Интегрируя их по всей поверхности сферы, вы получаете полную силу за счет вязкого сопротивления (сопротивления трению). ^ Мп = 4 (12.34） Поэтому, самое лучшее сопротивления РА = 6 Ларго (12. Тридцать пять） (Стокса.)Сопротивление пропорционально скорости. Формула (8. 13) и (12. 35) по сравнению с гл.
Смотрите также:
| Ламинарное параллельное движение между плоскими стенками | Движение идеальной жидкости |
| Ламинарное движение в круглой трубе | Течение в пограничном слое |
