- Между системами 1 и 2 из любых 2 состояний существует возможность того, что переход теплоизоляции возможен по меньшей мере в 1 направлении на 1 и 2.In практика、 4 возможности 1 показано на рисунке стрелками обозначены соответствующие изоляционные переходы. Первые 2 возможности не дают нового. Он показан с 4 каждый! Молодым не дают 3 3 3 секунды/ 1 2 1 2 1 2 1■1-3- 3 а 2-3-3 можно рассматривать как термоизоляционный переход I в 2 n из 2 n 1. В 3 — м и 4-м случаях разность энергий E,-E и Er-E можно определить автономно описанным способом, а разность E, — Er =(E,-E.) — (Er-E.).Вы можете. Пожалуйста, воспользуйтесь этим дальше.
Для системы, заключая трудности, показанные аутсайдеру одобрил: он! Существующая энергия предполагает ее выбор Середина определенного расстояния.) Для определения энергии системы путем помещения системы в изолирующую оболочку возникают трудности, на которые указывают в личной беседе. Со стороны автора. Существует состояние системы (например, очень высокое>, корпус системы в изолирующей оболочке, в таком случае энергия Четкая идея, сумма cpne, которая также соответствует температуре), KO! Атом выливается при переходе к атомной энергии и потенциальной энергии Поле. 2.To чтобы сделать понятие энергии и импульса релятивистским, нам нужно объединить 3-мерную энергию импульса в единое выражение.
Пространственная составляющая этого 4-мерного вектора образует нормальный 3-мерный вектор импульса, а временная представляет собой энергию. Пространственная компонента В этом смысле, то есть: этот 4-мерный вектор (то есть обычный Тор импульса) представляет собой существенное значение, которое должно быть единственным значением, а 4-я-временная составляющая В смысле вектора временного измерения.3.Приведенный выше тепловой вывод, который не выводит уравнение (1.22).Изменения как внешние, так и перенесенные в систему Параметр a. It дается таким другим способом системой. То есть, даже не выполняя никаких работ, будет то количество тепла, которое получит система.
Равенство (1.22) является физическим законом (а не определением） Понятие количества означает, что энергия системы изменяется для работы; ограничения проверяют, что система окружена изолированной оболочкой вместе с вещами вокруг нее. 4.Дополним свойства термодинамического равновесия ложемента:1) при термодинамическом равновесии макроскопические изменения в системе прекращаются. То есть каждая пара Система, которая имитирует макроскопические свойства системы, 2) только, но перешла в термодинамическое состояние в течение длительного периода времени.
Первоначального своего состояния, 1 и 4- In; entanta, т. е. energy. In в определенном смысле, то есть определенным образом: компонент 4-импульса-это ЭПП. Для ясности、> ————это означает энергию Понятие энергии количественно показывает, что энергия может работать на нее не только в Ко, но и по-другому. Понимается, что она не перекрывается и не изменяется со временем. равновесие gpic останется во 2-м состоянии, так как условия, при которых оно находится, остаются неизменными. Или поставить n в состояние термодинамического равновесия-это Предубеждения. Это также называется общим принципом термодинамики.
Процесс, посредством которого система переходит в состояние термодинамического равновесия, называется релаксацией, а время между ними: d практически закончено-в режиме релаксации. Расслабление происходит очень медленно, поэтому состояние системы в каждый момент воспринимается следующим образом: «Равновесие.«Но это может быть и не термодинамическое равновесие в точном смысле слова. в saotem возможен только переход в термодинамическое равновесное состояние Затем, когда видимое магнитное поле скручивается. Но если есть гистерезис, то его намагниченность не уникальна: она зависит не только от величины магнитного поля, но и от его метода Это достигается из истории процесса намагничивания.
Намагниченный ферромагнитный материал не находится в равновесии; хотя это практически невозможно、 Затухание: — — — — — возмущение гема при переходе, Инесс его постепенная, но нерегулярная система термодинамически подвергается воздействию и свойству использовать Устойчивость равновесного состояния по отношению к такому возмущению. Это позволяет определить, является ли рассматриваемое состояние термодинамически сбалансированным метаста-1.Ниже приведен пример. Кирпич, пол гравитация и; заявление: «несколько лет назад очень странное явление у каповского собора было описано и покрыто свинцом Lnetamn разорвал 19-футовый 4-дюймовый cha с общей массой и переместил его ниже 18 метров.
С тех пор, как перестал ездить, он постоянно прогрессирует. 1by крыша * му день、 Был вынужден: он лежал на горизонтальной плоскости, потом он расширялся»: но он лежал на наклонной плоскости, и он 。Еще выше. Наоборот, ночью, когда Ежик ведет за собой, с верхней части легче спуститься, чем подняться. Тростник. Поэтому это было похоже на движение дождевых червей. Дьем, он двигал нижнюю часть вперед, а ночью двигал верхнюю часть, так что он продвинулся на расстояние 18 метров. Временное изменение почвы также облегчило это движение, и плоскость канона Мозонталя была зафиксирована:…- /Спиральные пружины, другое Концы закреплены на вертикальных стойках.
Если его сдвинуть, чтобы оставить на себе, то за сухое трение, вообще говоря, он не возвращается. Колебания. Затем встряхните и или начните намагничивать again. It меняется быстро, меняется постепенно, а температура в течение дня быстрая Изменение температуры «горизонтально сжатые горизонтально расположенные кирпичи могут быть настолько уверены, что перемещаются между 2 слабыми перьями, которые подвергаются воздействию»)*) Tyndall J. » температура очень низкая, и температура очень низкая.» Тепло считается своеобразным упражнением-М. Т-ва И. Нет. Типография Кушнерова n°, 1888.••) Английский фут 30.48 см. 1 фут= 12 дюймов. 5.Обратимый.
А необратимость термодинамики понимается в широком и узком смысле sense. In в широком смысле процесс называется обратимым, если систему можно каким-либо образом вернуть в исходное состояние Также не допускайте, чтобы изменения происходили во всех окружающих телах. Если этого сделать нельзя, то процесс называют необратимым в широком смысле. Например、 Говорят, что самопроизвольный перенос тепла от терморегулятора к неотапливаемому телу необратим, и вся необратимость понимается в широком смысле. 2 взаимная диффузия В широком смысле различные газы служат еще одним примером необратимого процесса.
Необратимый процесс рыпивят в самом широком смысле-это процесс、 Когда обратный процесс возвращения системы в исходное состояние завершается, не только все окружающие тела выходят без каких-либо изменений、 Система проходит то же промежуточное состояние, что и прямой процесс в обратном порядке. Автор понимает обратимость только в узком смысле и выделяет понятие Обратимость и связанный с ней статический процесс. Эта точка зрения обоснована тем, что уравнение состояния может быть применено при выводе различных термодинамических моментов времени. И подобные отношения.
6. Бесконечная медлительность квазистатического процесса указывает на то, что макроскопическое изменение в системе Такой процесс занимает очень много времени по сравнению со временем релаксации r. однако интервал времени M является этим условием, т. е. D(CT, c Макроскопическая перспектива это всегда длится очень долго period. In / в таких интервалах в системе пренебрежимо мало, и、 Запомните предел D / / T — + 0.В противном случае (путем замены ИИ в равновесии и интуитивного представления, не давая покоящийся процесс точно) такие Этакий квазистатический вундеркинд. Отсюда, мы отслеживаем обратимость квазистатических процессов. Между тем, после callate Тори(стр.
Увидеть его исследований, упоминаемых в 48） Есть заявление о неточности этого положения. Мы рассмотрим этот вопрос с базовой точки зрения и отвлечем внимание от несущественных деталей. Возражение. Процесс, в котором отношение между внутренними и внешними параметрами является производным, а не конечным. Интеграция Ce по пути перехода системы из начального состояния в следующее состояние Наконец, рассматриваемая зависимость уже находится в состоянии конечного равновесия. Однако это конечное состояние не определяется само собой. Это зависит от перехода path. As в качестве примера рассмотрим сплошное скольжение вдоль плоскости с силой сухого трения.
Силы трения всегда противодействуют скорости если опа стремится к нулю, то движения u и ne не исчезнут на пределе. При изменении направления движения Сила трения резко изменяется на конечную величину, а ее знак Будьте тем opposite. In любое замедленное движение, рассматриваемый процесс является квази-застойным. Но каким бы медленным ни было движение, оно необратимо. Я не хочу. На первый взгляд этот аргумент кажется основанным на абсолютизации идеала физики. Свойства любого идеальзиро, реальные физические свойства Примеры considered. In существующие системы, физический анализ possible. It идеально.
Однако модели, используемые в Названная модель не передает всего этого; эти свойства реального мира не рассматриваются в детальном анализе: только в рамках Я высказал идею о природе сухого трения. Прием был невозможен. Но уже на основе эмпирического q цитируются иррациональные моменты ■Связанные вопросы. В противном случае, никто в данных не может показать выводы. Нет никакого фундамента! Скорость сухого трения скользящего тела、 Она сколь угодно мала и стремится к нулю. Но опыт показывает, что это не так. Потому что проскальзывание всегда произвольно мало, когда есть сухое трение、 Вышеуказанный процесс сухого трения не является квазистатическим.
Поэтому нет никаких оснований утверждать о существовании необратимых квазистатических процессов. Необратимое намагничивание ферромагнетика в присутствии гистерезиса укропа, независимо от конечного состояния body. In факт, намагничивание рост и Перемещение домена, и такие процессы выполняются хаотично. То есть он не является квазистатическим. Особенно отчетливо этот разрыв проявляется в эффекте ^ ^ необратимого процесса Поскольку микрокристаллическая структура тела изменяется, пластическая кристаллическая деформация не происходит. Если тело аморфно, то оно очень Вязкая жидкость. Поэтому, чтобы запустить quasia, вдуйте его в твердую оболочку.
Но это отличается от поведения lazenie, которое является 5-й интерпретацией с нагрузками).Внешний 1 Груз. Представьте, что R находится. Груз R в некоторых местах, часы сонных мест+ LDR. Перед: в статическом процессе, тело slagus в цилиндре с поршенем. 7. ’1 Ясный член «УЛР вряд ли присутствует в главе 10, но содержание системы интерпретируется как энергия системы. Внешние параметры системы расширения -: на единицу поверхности поршня вне цилиндра рядом с поршнем к расположена неподвижная горизонтальная платформа. Сайт имеет потенциальную нагрузку DR от платформы до поршня.
От e, s увеличивается на i¿0.Следующий Во-первых, внутренняя нагрузка DR ok = DR / $.в результате LI-L } + OD = d) + ULr, шкала создается на основе — >воды (§ 38), что указывает на причину температуры самого льда. 273.15 K, а inter — ’n является частью выражения (1.57). В тако»система» уже не замкнута, но оперу, что количество вещества в Вэй (масса груза) составляет 8. В настоящее время обе температурные точки калибровки. Трехместный ТФ по обеим шкалам… Такая же температура 273.16 К. Эти уникально Устанавливается шкала температуры и задается единица измерения температуры. Конечно, основная точка температуры уникальна determined.
Точка плавления нормальное давление Равно; приблизительное значение расстояния между температурой плавления льда и температурой кипения в нем делится примерно на 9, равное 100.Конденсатор не является изолированной системой. Система Dajiang широкомасштабная составленная воздуха и температуры окружающей среды T большой системы st. Sator»система термостатов».Полная энергия в мгновенном Е в такой системе является функцией всех обобщенных координат и momentum. So, как 1 из обобщенных координат конденсатора, E может представлять координаты、 Конденсированный пульс. С окружающим термостатом.
Часть 15 из 15), где E-функция остатка o me, а энергия конденсатора обменивается как один и тот же отрицательный заряд. Таким образом, условие было задано как вероятность, и в приведенных выше аргументах оно непрерывно менялось. Таким образом, базовая цена eo = 4.8・10 **ставки, которые больше, чем 10 будет соответствовать. Доказательством этого утверждения, по сути, служит предположение о том, что заряд е концентрируется и не может распространяться на объем или поверхность капли. Для зарядки Если он находится вне капли, он будет притягиваться к ее центру.
То же самое происходит, когда вы попадаете внутрь drop. In фактически, в этом случае нарисуйте код AB, поскольку в нем находится код e Центральный (рисунок 2). Некоторые из капель ASV n AiV притягивают заряд e и тянут его в противоположном направлении. Однако обаяние большинства Айв сильнее, чем у малой фракции. ДИАМЕТР. — Соответственно, сила результата будет направлена — ’ X. В сторону ABB, для дальнейшей симметрии-AG / заряд e находится посередине Это отличная игра. Это приводит к состоянию равновесия заряда ii.
Структура, была непрерывной\.Жидкость, свободная При движении по каплям заряды равномерно распределяются в равновесном состоянии—————-он распределяется по всей поверхности капли. С этим. В случае риса окончательная формула (3.108) была получена самим Томсоном, когда атомная природа электричества еще не была установлена. 11.Как легко это проверить Уравнение(3114) имеет вид (x-1) (l* + 2 * + 3）= 3-его можно записать в виде 46.(1)потому что есть мнимый корень в степени 3 член x 2 + 2x + 3、 положительный для фактического значения x. So, для реального x левая сторона■_ iii либо положительна, либо исчезает при x = 1 и x = 1.
То есть уравнение (3.114) имеет: корень, требуется 0.То есть уравнение (1)присутствует, корень равен 2 раза, zmo 3-46> 1 3/4.Конечно, эти корни Непрерывный измеритель B. используя дифференциальное уравнение относительно 6 (3.114), получаем tenile. As в результате Th> ke растет. И наоборот, если x-это маршрут Уравнение для x 1, для c, является ядром x, поэтому для » i s> 1 оно уменьшается. ПРН б-0, уравнение (3.114)будет х — 4х = 0、 Существует 2 действительных корня: X1 = 0 и xn= y’4. C: I, ядро увеличивается, 2-й уменьшается и 6•3 / 4 оба маршрута сливаются в 1 множественный маршрут x. = x,=1.So, если параметр b изменяется на b 3/4, то формула (3.114) имеет 2 положительных значения.
XI мал, ah, щ значителен, следующие значения увеличиваются. Нет первый маршрут будет сокращен. И если b = 0 положительный b, то первый корень также будет отрицательным. Для положительного и массивного Op: b-T-oo. Следовательно, уравнение prn b 0 (3.114) — это только половина, если 0 b 3/4, найти приблизительное значение корня x и x. меньший Король q 1 (3.114) и если X *игнорируется, мы получаем x3 для b. Чтобы уточнить это значение, установите x,=*+&, увеличив интервал 0 nya. если b отрицательно: при увеличении b первое больше 1, а абсолютное значение 2-го Маршрут будет увеличиваться в неограниченном количестве-небольшая коррекция.
Игнорируя высоту 0, Формула (3.114) равна 6 ′+ 4L’P / −4?, = Oh, где от₽■= 6 ’ / 4(1- 61) » 6 ′ / 4, — как в обзоре! Примерный куб 6 в знаменателе следует игнорировать. Следовательно, x、= 6（1 + 6 ’/ 4 + …).Я найду тебя. X2 теперь находится на 2-м маршруте. поскольку это x > > 1, выражение■(3.114) говорит: «сначала получите последний член и получите x>.Как уточнить пол：」 Формула(3.114) снова сохраняет только первую степень Pz. ЗП.、+ 6 = 0、₽、-6/3、 получаем he — | / 1 (1_y/s {/7). 12.Декартовы х Координаты X = m0 / 2, V = m » x ’/ 2, где m-масса частицы, импульс этих координат равен P — > dxdx-mx, а функции обобщенных координат q и импульса p вводятся в массу частицы D = ] / ТХ.
Тогда L ’ = h / 2, p = dK1dd-D. Следовательно, I = X + P = y(p+ oY).Парень делается везде посередине, если считать ха / пол -: i С обобщенными координатами. 。 。Не устанавливайте следующие ограничения на этот документ.13.Изменить фигуру и сохранить площадь 、 В случае гармонического осциллятора он заполнен фазовой точкой, что дает четкое объяснение уравнения га по обобщенному импульсу. Следующим образом. Расширение дифференциации.
Это означает, что фазовая точка движется подобно материальной точке под действием центральной точки квазиупру — _ _ Р Д ’ Гой force. In плоскость, P, обозначает период T = 2l / u>.Это [/Y \ движение имеет закон I (0/) Сохранение Территории. Размеры полумакса эллипса определяются по формуле (1.14), то есть по энергии E. следовательно, эллипс.
E, возьмите Er(Рисунок 3).Перемещение между временем t, прямой Оса и Оса перейти непосредственно к ос’А и ОО «крылья»、 Кроме того, благодаря региональному закону, стоимость вылупленной площади одинакова, но, в общем плане, хозяйства разные. 14.Обобщенные координаты Q и Что? R, взаимосвязи(1), то о обобщенной скорости. E. обобщенные скорости линейно связаны друг с другом. Обобщенная КН-И1 Этот Якобиан, укорочения,| ДП / 3Р| пп / а?/ , выражается через| Д#/ другое|, | 5р / ДД|.
Энное соответствующего Якобиана Заказ. Потому что 2 не зависит от p、| 3（/ / | | | = 0、все элементы g (2, (drk равны нулю. Таким образом, по теореме Лапласа I, dP 11 T(b） Обратите внимание на первый Якобиан P,= 3E, » 13). Производная по отношению к 2 берется здесь при вычислении SP, 13p*, поэтому эту производную следует рассматривать как функцию скорости. 2, следовательно, согласно (2)2 существуют линейные и линейные функции p, поэтому 3 2 / 3p ^зависит только от m. предыдущее выражение можно записать в виде координат 2.
Таким образом dR (- *\ a ^ kyan ^ 1 _ 3(a ^ kka \ YRk 3（2、〜¿2、\ / ’ _ * 3 ^ Ж или после замены на K, или наоборот (8> Итак(9) следовательно,- 1Ж1 — (10) доказывает инвариантность фазового объема относительно преобразования обобщенного coordinates. In какой смысл это понятно Надо понимать выражение «любой выбор-1> е«.В противном случае могут возникнуть inconsistencies. In факт, выбор «подпоследовательности» может быть » произвольным、 Вы можете выбрать подпоследовательность так, чтобы каждый элемент соответствовал значению. Если такая последовательность H «(q)= 1, то, в общих чертах, соотношение (3.66） Это не так run.
To во избежание разночтений, положение 2 можно сформулировать следующим образом: Существует ограничение на подпоследовательность n элементов, входящих в последовательность N. Также устанавливается»закон выбора»подпоследовательности n (l)= Ms (3.6 a) (3.66). Например: перед тестом. Не зная ничего о последовательности n, естественные последовательности 1, 2, 3,…Выберите из любого бесконечного числа подпоследовательностей. И,», M₂, которые м»…Затем переходим к формированию»теста», то есть последовательности n, из которой получаются размеры m,, m1,…Выберите элемент, который имеет Подпоследовательность — ’ (3.66).Символ для поста-n’.
Он должен быть 16.Микроканоническое завершение без Дирака6 (t). При равной плотности: удовлетворяя условию (3.6 a), конечно, распределение является сингулярной функцией, также от поверхности объема: ____.Вероятность м о (Дж загип I (X) — E, предельная фаза системы. I / / (X)-плотность начинается на поверхности фазового пространства и на стохастическом слое между>(X) X. Формула (7.4), ее объем равен константе только при ’(X)= E-| — DE. Элементы объема представлены в виде dX-EN dS. I (X)=E. Омер проверяется, и22-это область 17.
- Зависимость объема zl ’ мерного шара Из следующего: объем таких шариков недопустим K1PK1 18.To упростите теорему Гиббса, возьмите следующие 2 задачи: 1.To докажите теорему Гиббса、 Квазиупругая сила. Термостат вибрирует r под действием…).Тогда I. следовательно, c. следовательно, ZLG(1/2 + 1 / n>) −1. 3 и противоположные случаи, термодинамика Отрицательное значение 19,0 является интегральной величиной и представляет собой полную производную импульса.
Этого достаточно, чтобы применить на 5 10 в случае координат. А-М С [Е 7 ″ Теорема Гиббса. Поскольку Интеграл Γ не является делителем, он имеет 1dE,\ LT / dE. \ −37 ″ Р 7г-первый、 По крайней мере, для 1 i dA ^ dT 0.In в этом случае последние 2 уравнения можно разделить на члены. Тогда получим¿в _g et ’» I i dAG / dT = 0 для всех I、 Де! Да,= — АГ. Таким образом, гамма)+ б,(б, у»,»).В этом случае. «_. Уравнение температуры Г ЛЕ+’, откуда 0 = KT.
Формат E-Å-Е,/!..Если= , ¿|(Г), поэтому все*, е* + 2А^а1″функция 0 = 0(Г) — это 2’Мв1«в этом выражении-это тема. Средства предположение, что dAg / dT = 0 близко к теплу, которое получает система, как и работа от начального и конечного состояния si. Иди. Следовательно, все i pro*, / Gamma= 0、 Следует исключить: Интеграл состояний не зависит от выбора соответствующего обобщенного импульса. Эго непосредственно следует теореме 5-2> th.
Фазовый объем инвариантен относительно преобразования обобщенных координат и импульса (ом. редактор 14).Если нет, то физический вывод будет зависеть выбор координат с делителем n I-это тепло, полученное от сна: даже после себя, результат, что полный зависит от l: не система、 Путь превысил 20.Обратите внимание на свободную энергию системы, что означает координаты. _ _ внешние параметры и температура по nat. Это, очевидно, не имеет смысла.
21. Доказательство отношений*> [?Я / с] d21X = о- (2> — ■это ограничение как самостоятельное требование не требуется. Хотя термодинамическое соотношение(1)не является полным, если не выполняется последнее уравнение、 Ограничения(2).Это существенно наблюдает доказательства большой механической системы, которая изолирована гелем в состоянии термодинамического равновесия. можно предположить, что каждая небольшая часть эо размещена на термостате. Термостат поможет с остальной болью.«l» и кинетическая энергия каждой системы Теорема о кинетической энергии этой части для целого большого С и равномерном распределении степеней свободы движения Infinite.
Учитывая, что средняя статистика равна средней по времени, Предположим, что можно написать»• -;». 41.4-1 ■ планка » 71 ″ Д* 7 7, [ч^р>’ первый член справа от этого Овна равен нулю. Тер — ’—&4-я•* | «х * -» •, следовательно, в этом случае энергия сегрегации систем * » я-в-этот⁼означает, что связь существует Н Система термостата, о которой говорилось в начале этой книги. ДНя, — ^ — = ^ и, следовательно, в этом отношении (1) равно; — — — — — — — — вышесказанное применимо Р… И 1 ^ к. 22.
Теорема, которая равна степеням свободы (15.6) и (15.7) НПП ki, может быть пристыкована. Распределение. ——- >>（.Для краткости и равномерного распределения степеней свободы доказательство равномерного распределения кинетической энергии см. Примечание интегралов. Более общие отношения(15.3), (154). к государству непосредственно от микро-навеса…….、_________Редактировать Примечания 16).
Для этого используйте теорему Гаусса- Остроградского о преобразовании поверхностного объема в многомерное пространство. Показывает систему импульсов Падди, замкнутую, и, по теореме Гаусса- Остроградского фазового пространства рассматриваемой замкнутой энергии, заключенной в его поверхности, то есть величина постоянная, постоянная, » х, т. е. Все I и 最後 последнее уравнение содержит все соотношения, являющиеся обобщениями теоремы о равномерном распределении. Положите постоянную часть его известна константа системы jav 1.Акцент делается на использовании электроники. Посланец предал его. Предполагается, что объем фазы, занимаемый системой, ограничен.
А термодинамика без этого предположения-23.N » — — — — — если струна слегка согнута. Элементы строки bx с изогнутыми клавишами. По этой причине сила, возникающая перпендикулярно к k>, искривлена в точке-g {- e. Игнорируйте положение равновесия. переместитесь из m в элемент бх через рбх и переместитесь в позицию г — > — R. игнорируйте trooddle. Но веревка натянута. Строка>?Если ( * + » ) — это внешняя сила, действующая на равновесие. Затем состояние равновесия струн. Предположим, что внешняя сила действует только на небольшую площадь D / string. Если мы интегрируем предыдущее уравнение в этом разделе, мы получим пусть раздел A!
Однако Интеграл ΓP (x) 6x остается конечным, поскольку он сводится к точке x».Покажите Значение этого Интеграла равно p0.Где p-линейная плотность струны. Очевидно, вы можете написать pv = Ur6″(x-xv) yx. Следовательно, r5 — «» £r-bn( ’-’.>.а » г / п- Скорость.•- ■. 5-й Кросс-транслокация 24.Заявление, нет 5-го. Дело в том, что * в функции координат. Если нет, то средняя потенция на 1 Степени свободы в зависимости от температуры и теплоемкости тела. Резкое расхождение с бемпо. Его классическая теория в целом «Теплоемкость объекта в зависимости от температуры не соответствует.
Теорема (15.5) несколько сводится к равномерному распределению энергии по степеням свободы только в этой точке. Общая энергия hierarchy. It будет 1.Однако все, чтое согласуется с опытом. Если вы покажете, что температура имеет тенденцию к повышению, вы получите опытную ко-классическую теорию. Абсолютная теплоемкость стремится к нулю, а теплоемкость тела становится нулевой.
Мы видим, что равномерное распределение энергии по степеням свободы справедливо только в ограниченном диапазоне Температурный диапазон. Удовлетворение тела давала только квантовая теория. § 27, изменение объема DE из-за изотропной температуры Г выражается следующим образом: из-за того, Ри пос, решение проблемы тепла-25.Поместите консоль на термостат.■ — ». (?1 и 1 помещены в том В Л(1)и (2)представляют собой ва в -•.
Берется при температуре окружающей среды (термостат).Точка.- При адиабатическом выделении t-индекс прослеживается — >(постоянная энтропия): (2) обе среды формулировки. Объемные флуктуации одного и того же мас-термодинамического равновесия Заключаю его-Среднемзапачев 1 er флуктуирует на одну и ту же массу вещества, формула MKT, ¿ Г — (3) (4 > (de) 2 = Å2 объемный элемент фазового пространства, занимаемый — 1 параметр а = 1 / т (е) р = т*^.Результат распространяется без квантовой системы вне случая. Только в момент снятия, вместо использования суммы Государство. Его объем поддерживается утренней энергией макроскопической системы системы, а eE / LT-ее объемом.
Тогда из формулы (6) (7>формула(6) и (7)объем V системы рассматривался как параметр и в конечном итоге был припаян к константе. Если у вас есть другой параметр, который принимает давление p, вы можете сохранить все выводы、 В результате вместо уравнения Ho, для p = cb, нам нужно заменить производную a11lt nu E на энтальпию 1 ″ a E + pK.(6) взять (D7) p = kT *(8) 1 Удельная теплоемкость системы при постоянном давлении Cp, а следовательно (M ^ kT’c ^(9), где термодинамический метод расширен. Расчет флуктуаций, проявляющих макроскопические свойства.«В этом случае мы ограничиваем его изотопами 2 других термодинамических вариаций. Изменчивость определяет характеристики пиков Система. С трупом.
Для wx термодинамическое равновесие является функцией. _ 1 класс. Это макроскопическая система, но если такая система мала, то ее сиюминутное состояние практически уравновешено、 r t — это 2 независимые переменные. Поэтому задача расчета таких 2 тепловыделений I Независимость————————————————- -конечный результат, o:; ———————•значение Среда.————————————————- th или другие вариации были выбраны для характеристики.- —————Вам нужно указать Статус: статический. В противном случае сам результат расчета также не имеет смысла.
Отображает то, что перечислено Как вычислить флуктуации V и E независимы, так что ЛЕЛЕ = 0, поэтому при постоянном объеме производная i1r становится теплоемкостью системы St. Найти формулу(7)—— —— rT *1 (10)возьмем переменную V и как в предыдущем примере、 (7) если бы I-y (I) был независим, » остальные были взяты p и I, то получилось бы(D5) * = Для вычисления флуктуации давления LSR (12) p используют независимые переменные V и T. тогда DYDG = 0, (d7)| =(DE)}. также определяется Уменьшено до CAL1 variable.
Ему, при мощности 2 независимых переменных, система, поддерживаемая pos, является неопределенной, поэтому ожидаются колебания температуры Redren тепловой контакт с термостатом, независимая переменная V и функция температуры (RJ / dT),⁾ «» считаете ли вы одеваться? ⁽ Г Г ⁼ 7 ⁽7. » Вычислите изменение энтропии 5 E. вывод, DEDE = 0, (D5)^(DE)^ = A-C, переданная змея (13) (>P / «SE / (BP / L’) флуктуация плотности материала p Объем V. задача просто сводится к преобразованию Формулы(1).Прежде всего, следует отметить, что величина V yr / yy не зависит от объема V.
В этом выражении V является Удельный объем вещества к.»о (yp1yyu объем у остальных (НЭС)»(ДГ)», (15) изменение плотности долгоиграющие«, редактор рассмотрела 28. 26.Постоянное х、 Она была дана нам.. ….Процесс сертификации. Прежде всего, уравнение * для предварительного преобразования вида■и V yr / yU не зависит от величины, а V не зависит от Удельной Затем — — -; УКТ (дур———— Тай, поскольку масса вещества 1 ′ рв > постоянна, + рдр * = 0.Таким образом, (Др) ’ = , Однако, V (Ap)* — — — P ₍ ₍’RX — так как объем y мал, то для относительного > он велик.
В настоящее время доступны — — -; обратите внимание, что результат используется, а не произвольно Но если выполняются несколько условий, то определяется количество} «„（———— 5 ——— / а -. “)! яв _ в: Чрж = Ч’ж(а).Тогда от ура-5 = ] * Будут рассмотрены 2 (X) exp (-)», (2) 5. 。 5 определения 37 определения: южные штаты Осталось только поставить его по-другому. ■Система одновременных уравнений(1) и(2).Мнение следователя более справедливо, — I (X) — aB(X) ’ Функция Opa, как правило GT₃-и (X) — aV, требует этих приветствий!
Это требует дополнительного математического использования 27. Если грубая теория кристаллов построена на частицах, то внутренняя теплоемкость, и эта дополнительная теплоемкость мала по сравнению, то кристаллическая емкость почти 500 раз тепловой сетки. Если нения далее уменьшаются, то колебания C = C,. предполагается, что sh + Cn. Для теплоемкости за счет внутреннего движения: о Это важно. Например, теплоемкость при посеве молекул бензола достигает примерно: А Т 150 150 к. конец Су§ 42.Кристаллическая емкость Теплоемкость кристалла, кристалла, построенного изнутри molecule.
В первом приближении о молекулах внутри решетки речь не идет, а удельную теплоту кристалла можно выразить как температуру В некоторых сложных случаях вклад в корпус может быть заполнен внутренними колебаниями в размере 20% теплоемкости решетки «270 к 28«.Проблема расовой структуры Рэлея Рассеяние света, затронутое автором в конце § 41, очень схематично. Автор говорит о рассеянии света в кристалле, но если результат пренебрежимо мал Существенная деталь относится к рассеянию света в изотропных объектах, таких как жидкости. Фактически была предсказана тонкая структура рэлеевских рассеяний. Л. И… L от Mandelstam. At в то же время независимы друг от друга, вплоть до Бриллюэна.
Эти ученые обнаружили, что за счет рассеяния света термоакустической волной、 Рассеянный свет является обязательным в этой книге. Л. И… Мандельштам и Г. С. Лансберг пытались экспериментально обнаружить явления, которые предсказываются при рассеянии света в кварце. Качественно Удалось подтвердить существование феномена. Правда, разрешающая способность спектральной аппаратуры недостаточна, но ее удалось изучить количественно. Увидимся. Эти эксперименты привели к открытию комбинационного рассеяния света. Естественно, интерес исследователя переместился на изучение этого более важного явления.
Имеющийся теперь Мандельштам и Лансберг были неожиданно открыты при изучении микроструктуры редкоземельных металлов, поскольку согласно гидродинамической теории поглощение ка в жидкости пропорционально. Квадратная звуковая частота o. если бы гидродинамическая теория была верна без ограничений, то высокие частоты звука, соответствующие тепловым колебаниям, не распространялись бы Это первый раз, когда я был в состоянии сделать это. Обнаружение тона: Луч _ профессия: ■ Ленин: явление, что свет рассеивается в liquid. It есть: согласно Человек-это звук!. В жидкости не мог.
1 Какая структура Рэлеевская линия флюидного усвоения, являющаяся причиной жидкого Мандельштама и основанная на non-acoustical. In эксперимент Гросса 2 Смещение линии — — — — — -: L. D. Это было объяснено Ландау и криком. Если рассматривать жидкость m как функцию давления и энтропии, то можно записать: с.))( — «p +(Л)» Le > Леонтова послужила ей теорией поглощения рассеяния определенным объемом рассеяния последних слез. Удельные колебания объема: постоянные колебания зрения.
Первый тип колебаний распространяется в виде звуковых волн, а затем с рассеянным светом Появление смещенных компонентов; неравномерность 2-го типа вариации регулируется теплопроводностью, поэтому она распространяется значительно медленнее. Появляются компоненты, которые не смещены в рассеянном свете. Специфичен и процесс рассеяния света при колебаниях давления. Таким образом, интегральная интенсивность и смещение затяжка / Компонент будут связаны соотношением (Яу / ДЗ)*(да) 2(Предыдущая/иное) и (ДП) 2.Формулы (12)и (14)、 Добавьте Примечание редактора 25 и выражение Cp = T (dz / dT) p со строчной буквой, указывающей на конкретную утопию.
Удельная энтальпия ll = TLz + odr идеальна Производная, то (dT / dr)=(dv / dg) p. следовательно, на основе тождества(dT1do).(De1dv)м(de1dT),= −1, (ДВ \¡д / ДТ) Р (Д / ДТ) (ДВ / Ди)м Iᵥ-U+Zᵥ ₊ ₑ — \ dt] P\ di! T \ d, ¡b〜(dz / dT),•(dg / dT) p — (de / dT) ᵥ (de / dT) p это выражение было неправильной формы 1 изучено Ландау и PL / sound body distributable Вертикальный Сингх speed. So если вы думаете о конкретной энтропии A как о функции T и u, вы можете написать> uA; -=! 7 —»-^»-⁽2> ’ша Секс с винтами. X жесткий электронная волна и боковой.. dec) используемый компонент: несмещенный компонент смещения N 2-pair 1 пара ni происходит от рассеяния продольной звуковой волной-и-боковой.
Очередь>— / свет вообще Кристалл [Должен быть заменен. Суть в следующем…. / Управляются 5 га и 1 га. Это n приводит к появлению компонента. Но, конечно же Эти 24-компонентные слабые анизотты обычно являются gr»», и каждый n равен 7 ″ Не 7 ——и индийский физик К. В. Раман и К. С. полностью достоверно по Кришне-Мандельштаму и Ландсбергу Кристалл и они дали ему правильную интерпретацию, я уже отправил еще один со-полученный-без полярности на VV Vladpmprsvralnaya line Может распространяться в каждом направлении! 5 2 световые волны, плоскость поляризации.
Каждая из этих световых волн распространяется на 2 волны при отражении от звука Группа из 4 линий с полосами, распространенными в свете 24 замещенных кристаллов co>.По опыту, я наблюдаю 29. Калькутта.)*Это явление наблюдалось в 1928-2-21.Рациональное рассеяние (в жидкостях), происходящее между 1928/2/28, является типом наблюдаемого события nm. Но он был в мгновенном напряжении и、 Феномен яйца в рунцберге. Они рассказывали о спине Рамана.
Доля элпии в случае спектра «Рамана» делится на 25 человек, которые находятся в Кристалле Продольные акустические / перпендикулярные друг к другу могут быть распределены и разделены-соответствующие всем путям рассеяния сгруппированы в 6 разложенных спектров Общаясь с прессой, МАИ сделал кое — что для этого, но продолжал тщательные исследования в прессе, а вскоре и за границей сообщил причину этого; ———。Имя эффекта — это имя свободного Эн. 。Сон без математических выкладок, независимо от количества systems. It: уже■: позиция Рассказ из заброшенной квантовой теории•): «о юпии мы подробно расскажем в следующей статье: Фабелин ЗП. 1. Ситуация, в общем, комбинационная комбинация Рамана И.
Л.-УФН, 1978, ст. 126, вы: включает обложку. Ssa. So … Фактически, в классической теории 2 состояния, отличающиеся друг от друга обменом идентичными частицами, считаются эквивалентными на микроскопическом уровне. Макроскопически это точно такое же состояние системы. Это приводит к парадоксу Гиббса. Согласно квантовой теории, перестановка идентичных частиц не нова На государственном и микроскопическом уровне.
Нет никакого нового состояния на микроскопическом уровне, особенно когда 2 одинаковых газа рассеиваются. Я не хочу. Я столкнусь с GitHub. Если вы дифференцируете одно и то же отношение результата константой 11 из 1, Вы получаетеp ’(1) — p’(1-1|). Поскольку I произвольно, производнаяp ’(1) равна 1, то есть постоянно. Это означает выражение (53.1).Константа О имеет значение коэффициента диффузии.
Смотрите также:
| Применение к теории коагуляции коллоидов | Предмет и метод термодинамики |
| О средних по времени для случайных процессов, рассматриваемых как цепи Маркова | Термодинамическая система |
