Оглавление:
Уравнения пограничного слоя
- Для объекта, находящегося в бесконечном пространстве, можно создать уравнение для пограничного слоя, если движение жидкости наблюдается только на его поверхности, а остальная ее масса остается motionless. By анализируя порядок величины и отбрасывая малые из уравнений Навье-Стокса (Р-29 и 11-30) несжимаемой жидкости, как и в случае вынужденного движения (Глава 7), получаем движение стационарного 2-мерного пограничного слоя.
Естественная конвекция при проецировании на ось Х в следующем виде с учетом (VI1-9)и (VII-I0)： (Іх-я） по оси y Доктор! д г = 0. * Интерферограмма-снимки движения жидкости. Такое изображение получается следующим образом: лучи, проходящие через жидкий слой исследуемого объекта, как правило, направленные на градиент плотности, отклоняются по-разному в сторону в зависимости от плотности в определенной точке.
Для практических целей динамическое описание систем большого числа частиц непригодно. Людмила Фирмаль
На экране точки могут получить изображение одинаковой плотности, а при температуре 1 ряд-изотермические линии. Все члены этого уравнения, кроме X, предполагают, что плотность постоянна, как в несжимаемой fluid. To определяя объемную силу X, которая вызывает движение жидкости, необходимо учитывать изменение плотности, вызванное разницей температур, присутствующих в жидкости. х = г,(р = .- Р). (іх-2） Где£Х-составляющая гравитационного ускорения в X-направлении.
- Коэффициент объемного расширения(Глава 3) выражается в следующем виде: предполагая, что p не зависит от температуры. Вы напишете(IX-2)в другом формате (IX-3) уравнение движения пограничного слоя со свободной конвекцией с учетом (IX-3)、 СВ. dshh » ОА 1 д-р 3swₓ / И. Л \ ДХ ду Р dxdu2 непрерывное уравнение с учетом p = const может быть выражено в следующем виде: ^ ’X. * (Іх-5） Уравнение энергии, не учитывающее функцию диссипации (VII-36)、 (Іх-6） (Іх-7） вопрос.$ Количество х Д * Б ЛТ — б—— ———。 ДХ у weddu2 РОО.
Система дифференциальных уравнений для частной производной плоской вертикальной пластины= 0^, (IX-4), (IX-5) и (IX-6), в которой удалось ввести новые переменные в обычные переменные, была решена с помощью ламинарного пограничного слоя[92]. Форма результата решения согласно (II1-33) такова: Nuₓ= F (Pr) ’ / G?; WNuₓ=aₓxA-это локальное число nucselt. X-координаты от нижнего края пластины. — Коэффициент теплопередачи; 1У> Дж Форекс> F (Pr) — функция, зависящая от числа Прандтля.
Наиболее подробное описание в классической механике требует указания координат и импульсов всех частиц системы в какой-либо начальный момент времени и законов взаимодействия частиц, определяющих их эволюцию во времени. Людмила Фирмаль
Его значения приведены в таблице. IX-1; Grₓ= 0-^ — 0-локальный Грассхофф подпункте(III-26). Икс= Можно использовать преобразование, аналогичное преобразованию (VI1-28), чтобы получить выражение из (IX-7), определяющее среднее число нуссельтов для всей пластины длины/. Н7., = — ±F (Pr)^GFᵣ (IX-8） Таблица IX-1 РГ 0,01 0,72 1,0 2,0 10,1 100,0 1000,0 ±П (РГ) 0.0765 0.475 0.535 0.675 1.0 2.06 3.74.
Смотрите также:
