Оглавление:
Неупругие столкновения тяжелых частиц с атомами
- В противном случае т и м о м и Условия применимости борновского приближения к столкновениям. Явления тяжелых частиц, содержащих атомы, выраженные скоростью То же, что для частиц и электронов: v vq. Это непосредственно следует из следующего общего условия (126.2). Изменчивость теории возмущений, Uao / hv c = (47r / v 2) 1n (r> 2 / 0,55).
- Отдыхай и получай выражение дан = м 2 4 7 2 2 4 4 JJ Ue ~ i (150,3) но Масса частиц не включена. То есть я все понимаю Полученная в результате формула остается применимой к столкновениям. Если только эти уравнения выражаются как v l q. Легко понять, как изменить форму Угол рассеяния $ (резина выражается в угле отклонения Сталкивается с атомами тяжелых частиц).
Сделать это заранее В неупругом столкновении Угол частиц всегда мал. Людмила Фирмаль
Конечно большой Перенос на них (по сравнению с атомными электронными импульсами) ЧСС можно рассматривать как неупругое столкновение с атомом Как упругое столкновение со свободными электронами. но Столкновение между тяжелыми частицами и легкими (электронными) тяжелыми частицами Частицы почти не отклоняются.
Другими словами, передайте их Частота сердечных сокращений от тяжелых частиц мала по сравнению с первым Начальный импульс частицы (исключением является упругость Но это большой угол рассеяния, который очень маловероятен Очевидно). Следовательно, во всем диапазоне углов, q = + (M vi)) 2, (150,4) На самом деле QhttM v’d (150,5) Все локации кроме наименьшего угла.
- Еще сто Учитывая столкновения между Роном, электронами и атомами, сали (для небольшого угла) q = n. Сравнивая оба выражения, форма Данные, которые мы получаем о столкновениях между электронами и атомами, Скорость и угол отклонения Формула столкновения тяжелых частиц при обмене везде Включить do = 27rsintid’d «2irrdd’d) \ в элемент телесного угла (150,6).
С той же скоростью v падающей частицы. качество Вся картина рассеяния под малыми углами Сужается по отношению к т / м (при заданной скорости). Полученные правила также применимы к упругому рассеянию. Небольшой угол После преобразования (150.6) в форму le (139.4) .
Об упругом рассеянии тяжелых частиц на угол. # ^ 1, затем сводится к рассеянию рассеяния на ядре Atom. Людмила Фирмаль
Особые соображения необходимы для неупругого рассеяния на ионах. Распыление с высокой передачей импульса. в отличие от Что мы имели во время ионизации электронов Конечно, нет обменного эффекта. Для тяжелых частиц га Обычно никогда не бывает большой передачи импульса (Дао ^ 1) Означает большое угловое отклонение. # Всегда оставайся маленьким.
Сечение ионизации с испусканием электронов с энергией между e. e + de берется непосредственно из формулы (148.25). Я пишу в форме И положить H2q2 / 2m = e (общий импульс Hq Атомные электроны). Это даст d (Te = U ^ <C ‘(150,8) м в э Особые столкновения с тяжелыми частицами и атомами Res обозначает существенную эффективную секцию и тормоз Zeniya.
Полное сечение неупругого рассеяния Формула (148,26). Получите полностью эффективное торможение Максимально возможное значение путем замены (149.12) на q Импульсное движение qmax. Последнее можно легко выразить с помощью sko Следующий рост частиц. Hqmax все еще Малый по сравнению с начальным импульсом Mv частиц.
Каждое изменение в энергии связано с изменением импульса Решение A E = v • hq. С другой стороны, в большой импульс двигаться, все это Поскольку энергия в основном передается одному атомному электрону, Что я могу написать P2d2 *. б e = —— = nvq ^ nvq. 2 тонны Следовательно, Hq ^ 2mv, то есть % В диаметре = 2 мВ, £ max = 2 мв2. (150,9) Обратите внимание на максимальный угол отклонения неупругих частиц Гомо-рассеяние равно o _ m a x _ 2t ^ max «~~ m» Подстановка (150.9) в (149.12) дает полный эффективный тор Вы можете сделать тяжелые частицы: j f = 4! [^ V l n W _ (150Л0)
Смотрите также:
| Неупругие столкновения быстрых электронов с атомами | Рассеяние нейтронов |
| Эффективное торможение | Неупругое рассеяние при больших энергиях |
