Оглавление:
Эффективное торможение
- КПД В применении теории столкновений это очень важно Расчет средней потери энергии ударных частиц. Эта потеря удобно характеризуется стоимостью s1k = -E0) Дэн, (149,1) 7 6 0 N E U P R U G I E S T O L K N O V E N I ZH. X V III Это называется эффективным торможением (дифференциальным Ferencial), конечно, общее Оба состояния дискретного и непрерывного спектра, дх Назначено рассеяние на телесные углы для конкретных элементов 1).
- Общая формула быстрого и эффективного торможения Форма электрона d x = 8m r (^) Y S E n-I o) | (n | ^ e- ^ | o ^ | 2 ^ (149,2) ни (Допп из (148,9)). Исключить из гонки, как в Derived (148.23) Область отображения имеет очень маленький угол и примет снова Его (vq / v) 2 <C $ 1; q не зависит от пересылки Сумма энергии и п, как правило, может быть рассчитана Форма. Следующее отображается.
Сумма рассчитывается с использованием теоремы о сумме. Людмила Фирмаль
Матричные элементы из Некоторая величина / (функция координат) и ее производная Связанные друг с другом по времени / выражению (/) Op = ~ (г / ч) (En-D 0) / соч. (149,3) Поэтому мы имеем J2 (En-E0) \ f0n \ 2 = ^ En-E0) f0n (f0n) * = н н = J2 (E n ~ I 0) S / +) n0 = i h J 2 (f) o n (f +) n o = g / g (// n Joo- Установившаяся волновая функция атома Возьми материал.
Далее матричный элемент функции со Ордината / связана соотношением / op = fn® для матриц Элемент (149.3) каждый (f) на = ~ (f) n 0-таким образом Указанная сумма также может быть записана в следующем формате — * ^ ^ (/ +) ° га (/) га ° = 0 0. N Взятие половины суммы обоих выражений дает желаемую теорему -Eo) | / o „| 2 = f (/ / + — / + /) 0 0- (149,4) х)
Когда электроны проходят через газ, они рассеиваются различными Независимо от этого величина N d x, где N — количество атомов на единицу объема Газ) — энергия, потерянная электронами в единице пути столкновения Феномен, который отклоняет его к элементу с телесным углом. § 149E F F E K T I V N O E T O R M O J E N I E 7 6 1 Примените его к количеству / = 22αеЩа. (19.2)
По ее словам Производные по времени выражаются через операторы ^ = E [e «iqr ° ((i v») + (q V a) e-iqr «j. но Прямым расчетом /// + — / + / = — ~ q 2Z. T Подставим (149.4), чтобы получить выражение -Я0) | (n | ^> — ^ | o) | 2 = Z, (149,5) ни Выполните необходимые итоги 1). Следовательно, в случае дифференциального эффективного тора Вы можете найти выражение = = (149,6) m v q m v $ Применимый диапазон — неравенство (vo / v) 2 <Сfi 1 То есть vo / v <Сaoq <Сv / vq.
- Далее определяют общий эффективный тормоз> c (qi) Все столкновения с передачей импульса ca some q \ (vq / v J $ Qmin 1). Мы никогда не использовали этот факт при выводе этого соотношения Состояние среза по индексу 0 является нормальным состоянием атома. Следовательно, это происходит в исходном состоянии.
Интеграция на dq x (gi) -x (go) = 47r ^^ — In-. (149,9) м в ко Чтобы преобразовать полученное выражение, используйте Теорема суммы из уравнения (149.4), ес Стоит ли ставить J- /, xach J- / .Px- ^ _ V,? -I V o e z ‘t z’ Тем не менее, Переключение / + c / (/ + соответствует / в этом случае) / / + — / + / = Так 1).
Откуда ^ (®) = 8m r (^) X] I (n W 0) \ 2 (En-E0) In • (149,8) P В области от qo до q \, сначала Согласно n, dx приводится к уравнению (149.6). Людмила Фирмаль
T ^ N 0n = ^ o) | (n | ^ | 0) | 2 = Z. (149.10) н н Значение N0n называется силой вибрации Переход. Некоторые из средней ядерной энергетики Согласно пропорции 1 n / = E «до Eo) = \ E ^ Op b (En-Eo). (149.11) Используя (149.10), выражение (149.8) можно переписать в следующем формате ~ J ~ • (149,9) сворачивание, наконец чай x (qi) = ^ 4-1n- • (149,12) м в я Эта формула содержит только одну характеристику конкретного атома Константа 2).
Те же самые созданные замечания относятся к этим отношениям. По поводу (149,5). 2) Для водорода I = 0, Lb4 / H2 = 14,9 эВ. Для тяжелых атомов вы можете: Ожидается хорошая точность при расчете константы I для использования Да, Томас Ферми. Установить метод расчета легко § 149E F F E K T I V N O E T O R M O J E N I E 7 6 3 Выразите q \ относительно угла рассеяния $ i согласно q \ = mvdi / h Эффективное торможение при разбросе по всем углам Для qiao 1 (т.е. $ 1 vq / v) это можно выразить как.
Максимальная передаваемая функция падающих электронов Энергия атома. В предыдущем абзаце Као 1 атом ионизирован, почти все Импульс Hq и энергия движутся к одному атомному электрону. Таким образом, как импульс и энергия, fiq и £ связаны друг с другом Электронный, т. Е. Е = Я2д2 / 2га. (149.12) q \ = 2mei / fT? Эффективно тормозит в случае столкновения, E c = -y In-y jе / 2 = -In i; 2 V2I) v 2 0,94
Смотрите также:
| Поведение сечений вблизи порога реакции | Неупругие столкновения тяжелых частиц с атомами |
| Неупругие столкновения быстрых электронов с атомами | Рассеяние нейтронов |
