Оглавление:
Взаимодействие в конечном состоянии при реакциях
- Взаимодействие в конечном состоянии Во время реакции Взаимодействие между частицами в результате Любая реакция может иметь большое влияние Об энергии и угловом распределении. Естественно, это Этот эффект особенно заметен, когда: Когда относительная скорость взаимодействия частиц мала. и Мы имеем дело с таким явлением.
- Например, ядерные реакции, С выпуском двух или более нуклонов. Эффект связан с ядерными силами, действующими между ними 1) по нуклону. Пусть po будет импульсом центра инерции излучающей ядерной пары Кости, а р — импульс их относительного движения. Purepo Если вы нажмете, что p <C Po, относительная энергия E = p2 / t 1) А. Б. Мигдал (1950) и Независимо от Ватсона [К. М. Уотсон, 1952).
Масса Ha-нуклона мала по сравнению с кинетической энергией Центр инерции Eq = p ^ / Am одновременно. Людмила Фирмаль
Энергетическое уравнение больше энергии электронного уровня (верно (Или виртуальный), владеет системой из двух нуклонов. Другими словами, «медленный» Нуклон движется, а сам нуклон «быстр». Вероятность реакции пропорциональна квадрату Новая функция полученных частиц «Зона реакции», то есть расстояние друг от друга в порядке па Deus a ядерного действия (ср. § 143 (для первичных частиц).
В этом случае Наша цель — определить вероятностную зависимость Реакция только от характеристики относительного движения ОД Нуклонная пара. Поэтому достаточно рассмотреть Волновая функция этого движения ^ p (r) и, следовательно, вероятность Формирование пары нуклонов с относительным импульсом Тервале 1 / ka. (Предполагая, что k = p / H] ak <C 1), тогда Это расстояние г ^ 1) в порядке размера.
В то же время 1) Приемлемость такой процедуры — область r <C 1 / k Это можно игнорировать в уравнении Шредингера, определяющем функцию fp. Энергия E. Следовательно, зависимость функции φ в этой области от E полностью Определяется по «совпадению» с функцией области r ~ 1 / k. Основной вклад в fr сферические волны (многие Резидент 1 / г).
Эта волна представляет собой набор пар Из социальных волн с разными ценностями Соответствующая амплитуда рассеяния. для Достаточно ограничить его при определении квадрата \ fp (a) \ 2. При низкой энергии амплитуда составляет всего 5 волн Рассеяние I f 0 относительно мало. По формуле (133.7) У нас есть этот путь φ „- ^ -, (146.2) > s + gk g
- Где x = l / mt / h, e — граничная (или виртуальная) энергия Состояние двухнуклонной системы 1). Заменить это выражение В (146,1), dwv = const • dP. (146,3) P E + \ e \ V 7 Следовательно, распределение направления импульса Изотропный (в двухнуклонной системе инерционных центров).
Относительное распределение энергии движения, да Дано dwE-const (146,4) E + \ e \ V ‘ Из-за взаимодействия нуклонов, Область Å с небольшим максимальным значением распределения (для Å ~ | ^ |) 2). Небольшое значение относительного импульса (p » Или в = 4p _ \ _ / po.
Где p ± является боковым (относительно направления) nu po) компонента вектора p и малый угол между ин-направлениями р я и р 2. Людмила Фирмаль
_ ^ 2irp ± dp ± dp \ awr = const • -——- 5 —— r-—- (Л / м) (px + rc) + | e | Найти интеграцию и распределение вероятностей на ФК Интеграция с учетом быстрой сходимости интеграции по углу — Распространение от ос до ос узнать dwQ = const 0 (146,5) Do 2tr0 dQ, относящийся к телесно-угловому элементу Распределение является максимальным при b ~ V W e ~ .o
Смотрите также:
| Матрица рассеяния при наличии реакций | Поведение сечений вблизи порога реакции |
| Формулы Брейта и Вигиера | Неупругие столкновения быстрых электронов с атомами |
