Оглавление:
Столкновение одинаковых частиц
- Столкновение одной и той же частицы В случае двух столкновений необходимы особые соображения. Одинаковые частицы. Идентичность частиц приводит к квантовым Своеобразный механизм взаимного появления Действие между ними. Это имеет большое влияние на гонку.
- Посев (Н. Мотт, 1930) 1). Двухчастичная орбитальная волновая функция Должен быть симметричным или антисимметричным. Однако, в зависимости от того, является ли сумма четной или нечетной, Последний спин (см. §62). Поэтому опишу рассеяние Новые функции, полученные путем решения обыкновенных уравнений Шредингер должен быть симметризованным или антисимметризованным Mateize с частицами.
Перестановка частиц эквивалентна Обратное направление вектора радиуса, соединяющего их Новый. Людмила Фирмаль
В системе координат, где существует центр инерции, Это означает, что r остается неизменным, а угол в заменяется 7G — c (относительно z = r, cos b становится -z). так Вместо асимптотической формулы волновой функции (123.3) Нам нужно написать φ = eikz ± e to ikz + -eikr [f (e) ± (т-))]. (137,1) G Из-за идентичности частиц, конечно, невозможно указать, какие частицы Что-то разбросано, что-то разбросано.
В системе В центре инерции есть два одинаковых распространения Падающие волны, идущие навстречу друг другу: elkz и e-lkz. дивергенция (137.1) восходящая сферическая волна учитывает оба рассеяния Определить частицу и рассчитать расход по ней Ясность того, что телесный угол выполняется для данного элемента, Одна из частиц разбросана.
Сечение рассеяния Соотношение плотности магнитного потока этого потока и каждого инцидента 1) Пока нет прямого спинового взаимодействия Посмотри вверх Плоская волна, то есть все еще определяется квадратным фактором Коэффициент волновой функции в экг / г (137.1). Следовательно, общий спин сталкивающейся ча Если штыри однородны, форма сечения рассеяния das = | / (6>) + / (7Г-в) \ 2do, (137,2)
Если странно, d (Ta = 1 / (0) — / (η-0) \ 2do. (137,3) Появление интерференции является характеристикой обменного взаимодействия. Период аренды / / (#) / * (тг-с) + / * (0) / (7 г-с) Страницы были различимы, как обычный классический механизм. Тогда вероятность того, что кто-либо из них рассеется до определенного элемента Телесный угол просто равен сумме следующих вероятностей:
Отклоняя один из них под углом #, двигаясь к нему, Угол рм-в], другими словами, сечение Для низких скоростей, амплитуда рассеяния (Дистанционное взаимодействие уменьшается достаточно быстро Частица) имеет тенденцию быть постоянной независимо от угла Предел (§132). Как видно из (137.3), в этом случае Только ноль, четные частицы Общее вращение.
- В формулах (137.2) и (137.3) сумма Спин сталкивающихся частиц имеет четкое значение. Если частица не находится в определенном состоянии вращения Чтобы определить сечение, нужно усреднить Я думаю, что все состояния вращения могут быть равны. В §62 общее число (2 секунды + I) было показано дважды.
Индивидуальное спиновое состояние системы двух частиц со спином s Состояние s (2s + l) соответствует четному числу, а a (s + 1) (2s + 1) — не Защитник (если s — половина целого числа) или наоборот (Если s является целым числом). Во-первых, спина частицы Руссель. Тогда вероятность столкновения обеих систем Частица имеет bc s (2s это ^^^^^, вероятность + 1)
Поскольку нечетное число S равно, сечение рассеяния равно. Людмила Фирмаль
Подставляя здесь (137.2) и (137.3), <M 1 / (6012 + 1 / (7G-6012- «^ T I [/ w / (7 r» in) * + -e)]} do ■ (137-5) Аналогично, целое число s dcr = (л / ш2 + л / к «—8) \ 2+ 2 s 1— [f (e) f ^ -c) * + f ($) * f (tg-c)]} (137,6) В качестве примера напишите выражение столкновения Два электрона, взаимодействующие по закону Кулона (U = = е2 / г). Присвоение формулы (135.9) формуле (137.5) 5 = 1/2 т (в обычных единицах) после простого расчета да = + l (0/2) cos (0/2) sin (0/2) cos (0/2) x cos ^^ — ln tg 2 0 do (137,7) (Вместо уменьшения массы мы ввели массу электрона m = = m o / 2).
Это уравнение E2 <C vH (это просто Условие применимости теории возмущений к кулоновскому полю). Затем заменить косинус третьего члена на 1 и Оказалось da = (4-3s4m2 в до. (137,8) \ v rrioV J sin4 ‘ E2 vH, противоположный случай ограничения, Переход к классической механике (см. Конец § 127). На переднем плане Мул (137.7) Этот переход очень уникален.
в Косинус e2 vH третьего члена в квадратных скобках равен Высокоскоростная функция колебаний. Все дано Мул (137,7) дает значение сечения рассеяния Кража и Резерфорд значительно отличаются. Но уже При усреднении по небольшому диапазону значений вибрации (137.7) основные термины исчезают и достигают классического Формула.
Все письменные выражения относятся к системе координат. Его центр инерции неподвижен. Системная миграция Кластер перед столкновением, одна из частиц неподвижна и выполнена, Согласно (123.2) просто замените его на 2d. Так что за столкновение Электронная эволюция выводится из (137.7) do — это элемент телесного угла новой системы координат (При замене на 2d элемент телесного угла sin 6 d6 dtp = 4 cos i9 sin tid’d dtp).
Определить сечение рассеяния двух одинаковых частиц со спином 1/2, Имеет заранее определенное среднее значение вращения Si и S2. Зависимость определенного сечения от поляризации частиц Находит член, который пропорционален скаляру SiS2 и имеет вид a + 6 s i s 2. Для неполяризованных частиц (si = S2 = 0) второго члена не существует, Согласно (137.4) da = a = (das + 3d <Ta) / 4. Обе частицы полностью При поляризации в одном направлении (S1S2 = 1/4) система S = 1 состояние. Так что в этом случае da = a + 6/4 = da a. Из двух полученных уравнений а и 6
Смотрите также:
| Формула Резерфорда | Резонансное рассеяние заряженных частиц |
| Система волновых функций непрерывного спектра | Упругие столкновения быстрых электронов с атомами |
