Оглавление:
Резонанс на квазидискретном уровне
- Резонанс и состав Строго говоря, затухающие системы Дискретный энергетический спектр. Отойдите от него во время крушения частицы идут бесконечно. Двигайся в этом смысле Система бесконечна, но энергетический спектр непрерывен Жила. Тем не менее, вероятность системы Мы очень маленькие. Простейший пример такого рода Есть частицы, которые достаточно высоки и окружены широким потенциалом Социальный барьер.
- И еще один источник метастабильности Возможно, вам придется изменить заднюю часть системы, стоя При распаде из-за слабого вращения Раскатывания. Для таких систем с низкой вероятностью распада можно ввести: Концепция квазистационарного состояния в любой части Долгое время цы входим в «в систему», Оставь ее через значительный промежуток времени Изменения называются продолжительностью жизни Почти устойчивое состояние (м ^ 1 / га, ш Коэффициент затухания в единицу времени).
Энергетический спектр Эти состояния квазидискретны. Людмила Фирмаль
Состоит из множества раз Уровень очистки связан с большей шириной Жизнь до Γ ^ H / r (см. (44.7)). Квазидискретная ширина Уровень невелик по сравнению с расстоянием между ними. Учитывая квазистационарное состояние, вы можете: Примените следующие формальные методы: Пока что у нас всегда Рассмотрено решение уравнения Шредингера с границами Условия, которые требуют конечности волновой функции выше Ерунда.
Вместо этого ищите решение сейчас Сферическая дивергенция на бесконечности Волна, это соответствует последней попавшейся частице Из системы во время краха. Учитывая факт такой границы Условия являются сложными и не могут быть признаны соответствующими x) Рекомендуется приобрести Вигнера (1 9 5 5).
Значение энергии должно быть действительным числом. Наоборот, Результатом решения уравнения Шредингера является следующий набор: Комплексное значение. Используйте следующий формат Где Eq и G — два положительных значения (см. Ниже). Легко понять физический смысл ком Энергетическая ценность плекса.
Волна временного фактора Форма функции квазистационарного состояния Поэтому все вероятности определяются квадратом модуля В частности, вероятность открытия «Внутри системы» частицы. Следовательно, G определяет продолжительность жизни. Стоя, вероятность распада в единицу времени На больших расстояниях волновая функция квазистационарна.
Состояние (расходящаяся волна) содержит факторы экспоненциально увеличивается с r-is (мнимая часть ядра ня отрицательный). Следовательно, нормированный интеграл f Эти функции разветвлены. Кстати, это Конфликт разрешает кажущиеся противоречия х) Обратите внимание, что нет никакого способа сделать это. о т и г печать я л н л н н л л е н л л н д э Не-я, и я, и экв, и валентность меня (см. § 1 0 0) р а и взм ученный и у.
Ппредъявитель О невозвращаемом телефоне В. Т для долгосрочной поддержки О д и п Подготовьтесь к работе и сделайте все возможное, чтобы E = E q-gG / 2 (134,1) Волновая функция затухает со временем по закону е ^ М 1). ш = г / п. (134,2) хания площадь \ ф \ 2 часа и факт нормализации (Ст. (С 3 8. 10)). Полярный Бык (4 3,1 1 0) = = -2 1 м E (2) = 2n j \ Vnu \ 2S (E (°) -E „) d v Следуйте соглашению о точности миграции (4 3.1).
Интеграл должен быть постоянным Из волнового уравнения. Давайте рассмотрим форму волновой функции Движение частиц с энергией, близкой к Квазидискретный системный уровень. Асимптотика (большая, как в §128 Состояние) Форма радиальной части волновой функции (128,1) (E) exp p (- ^ ~ 2 ™ E r) + B i (E) exp x (l / ~ ^ t D g) (134,3) Рассмотрим E как комплексную переменную. в Фактическое положительное значение Е Rt = — [M E) e ikr + B x (E) e ~ ib \ k = (134,4) .
Кроме того, A [(E) = Bf (E) (см. (128.3), (128.4)); функция Bi (E) Взятый над разделом, проведенным здесь Правая половина оси. Условия, которые определяют сложные собственные значения Недостаток энергии, асимптотическое выражение Волна сходимости nii (134.3). Это Е = Ео-гГ / 2 коэффициент Bi (E) исчезает: B, (g L- ± r T) = 0 (134,5) Следовательно, квазидискретный уровень энергии, такой как Облачный дискретный уровень равен нулю функции Bi (E).
Однако в отличие от нуля, соответствующего истинному уровню Ну, они не на физическом листе. Конечно, написав Условие (134,5), требуемая волновая функция Квазистационарное состояние возникает из того же термина (134.3) — расходящаяся волна (^ ekg) E> 0 (в (134.4)). Но точка E = Eo-rG / 2 ниже Правая материальная ось.
Давайте начнем с вершины Не сечение (коэффициент (134.4) определяется) Можно одновременно покинуть физическое место, повернув Да, вблизи точки E = 0. Однако в этом случае n / -E меняет знак. Расходящаяся волна превращается в сходящуюся волну. След В частности, для поддержания расхождения волн, Проход должен быть создан непосредственно через разрез.
Таким образом, мы достигли другого нефизического листа. Учитывайте истинные положительные ценности Энергия, близкая к квазидискретному уровню (в данном случае прекращение Но малость G подразумевается. Иначе такой бле Это невозможно вообще). Разверните функцию B \ (E)Ограничено степенью разницы E- (Eq-rG / 2) и сроком Первый заказ, напиши (E) = (E-E o + ^ b t, (134,6) Где би постоянная.
Подставляя это в (134.4), получим Уравнение волновой функции Квазистационарных: Ri = — T (E-Eo-> r) b \ eikr + (e-E0 + ^ r) ke ~ ikr. (134,7) Фаза 8i этой функции eXp (2I,) = E- & \ ~ (r 7/22 ^ 2I ‘| 0 |) = 1- «G exp (2g5®), (134,8) E —Eq zT / 2. где exp (2r ^ 0)) = (-1), + 1 b | yb, (134,9) Когда \ E-Eq \ T, фаза Si Значение фазы вдали от резонанса. В резонансной области 5 / сильно зависит от энергии.
- Переписать Используйте выражение (134.8) exp (2g arctan L) = 1 ± I-JX e x r (-g a r c t g L) 1-gL В форме S, = r, (0) -arctg 2 (£ Ла), (134.10) При прохождении всей резонансной области (E | rr ^ * | 2. Попасть в вероятность коллапса (134.2). Найти здесь L 2 = 1 / (/ Вт). (134,11 Полученный результат позволяет определить амплитуду Упругое рассеяние частиц с энергией Е, близкой к некоторой.
Ром квазидискретного уровня сложной системы, состоящей из Из рассеивающей системы вместе с рассеивающими частицами. в Общее выражение для термина со значением / (123.11) Чтобы приспособить уровень Eo, нам нужно заменить уравнение (134.8). тогда = = / (°> (0) -2r + 1 E_j / 2 exp (2 ^ (0)) fl (coSB), (134.12) Где / ® (0) — амплитуда рассеяния от резонанса.
Определяется в соответствии с характеристиками квазистационарного состояния Дано в уравнении (123.11), Si = 5 ^ 1 для всех членов 1). Людмила Фирмаль
Амплитуда называется потенциальной расовой амплитудой. Семя, а второе слагаемое формулы (134.12) — вырезано по амплитуде Одноразовое рассеяние. Последний имеет полюс в E = E $ -rG / 2 Как указано выше, физически Ste2). Уравнение (134.12) определяет упругое рассеяние в области Резонанс на одном из квазидискретных уровней соединения Si Тема.
Область применения зависит от требований Разница | E-Eq \ мала по сравнению с расстоянием Ешьте D до квазидискретного уровня \ E-E 0 \ <£>. (134,13) Эта формула Медленный посев частиц, то есть длина волны частицы Большая резонансная область по сравнению с размером рассеяния Система. Кроме того, требуется всего пять скаттеров. Будете ли вы Предположим, что уровень уравнения конкретно относится к движению I = 0.
Потенциальная амплитуда рассеяния стала проблемой Постоянная постоянная — а (см. §132) 3). По амплитуде, резонансу Для рассеяния установите I = 0 и замените exp (2r5d0 ^) на 1. 1) Активация и удаление столько акций, сколько необходимо. заряженный Часть процесса экспорта товаров (1 3 5. 1 1).
2) Примечание по формуле (1 3 3. 1 5) для переподключения с системой доставки и I d s / f 0 s и f, s и f s представляют интерес Связанные (1 3 4. 1 2). Записка об Эо и Г m a l f u m l a l (1 3 3. 1 6), а также a m a l e s и E phase 5 ^ m a l a a, о h для t e x p (2 r ^ 0 ^) «1. 3) Утвержденные и утвержденные предложения. Вы есть Сначала о н и м. В § 1 4 5 вы можете использовать следующие строки: Современная диагностика.
Поскольку Sq = —a В узкой области \ E-E $ \ ~ G второй член относительно большой Если амплитуда равна a, опустите последнее. Тем не менее, При удалении от точки резонанса оба члена могут быть одинаковыми. Цитируемое открытие неявно подразумевается Уровень E $ не слишком маленький и резонансный Область не находится вблизи точки E = 0.
Тем не менее, Говоря о резонансах на первом квазидискретном уровне композитов Система на расстоянии от точки E = 0, мала Сравните с расстоянием до следующего уровня (E $ T-e 0 + i-fy / Eo-gT / 2 = 0 (134.16) x) Функция L (E) определяется в соответствии с согласованным (1 3 4. 9), фазой и порядком е я н и я Описание раздела: bo (E) = c o n st -r (1 + iak). (Постоянные £ q и 7 должны быть положительными в порядке Положительные E $ и D).
Итак, широкий уровень R <c eq соответствует соотношению mi £ o и 7- Кроме того, из (134.16) Eo = eo, T = 2 / ul / £ $. Формула (134.15) заменяет себя в рассматриваемом случае Чайная формула (134,6); соответственно Дальнейшие изменения формулы (E $ следует заменить везде на £ q) И 2’ul / Yo G). Поэтому для амплитуды рассеяния получаем Вместо (134.14) следующая формула: f = -a- = —— ^ (134. 17) J V2 ^ (E- £ 0 + h V E) v} (Заменено здесь k = l / 2mEjft, где m — приведенная масса. Система частиц и рассеяния).
E-) ► Если 0, это амплитуда Должно быть, но движется к определенному пределу ( Форма разложения оправдана (134.15)). Формула формы (134.17) Для истинных дискретных уровней, близких к нулю Соответствующая результирующая сложная система Износ между постоянными £ q и 7- \ sq \ <C 7 2
Энергия B <7 2 в знаменателе резонансного члена пред Не обращайте внимания на первого члена (E). Игнорировать потенциальную амплитуду рассеяния Ня, получи формулу / = — [ik-V / 2m £ o / ^ 7] — \ Соответствуйте формуле (133.7) (и k = —n / 2m £ o / H’y) Это соответствует резонансу уровня E = £ q / 7 2. Зависит от истинного или виртуального дискретного уровня Является ли константа положительной или отрицательной.
Смотрите также:
| Рассеяние медленных частиц | Формула Резерфорда |
| Резонансное рассеяние при малых энергиях | Система волновых функций непрерывного спектра |
