Оглавление:
Квазиклассический случай
- Посмотрим, как происходит переход к пределу. От квантово-механической теории рассеяния к классической. Устранить угол рассеяния # от нуля, Можно записать амплитуду рассеяния, заданную точной теорией Ри, в форме (124.4) о ^ E (2Z + 1) ^ (cos 0) e2i5 *. (127,1) г 1 = 0 Квазиклассическая волновая функция Есть особенность, что размер фазы большой.
- Так естественно Предположим заранее переход к пределам теории рас Кедр соответствует большой фазе 5 /. Общая стоимость (127,1) В основном / определяется крупными членами. Поэтому возможно Замените P / (cos #) на асимптотическую формулу (49.7). Напишите стаю в форме СосоБв))) — 1 (exp i (l + — \ b + r- X’1 / 27tZ sin V 2) 4 Дж — опыт w> = i £ Подстановка этого выражения в (127.1) дает: ^ \ / ^ Extrema ‘~ (‘ + i) 9 ■ 3} — Я V -exp | r | ^ 25 / + ^ / + — ^ # + — (127,2)
Экспоненциальный фактор рассматривается как функция С / является быстро осциллирующей функцией Размер фазы. Людмила Фирмаль
В этом отношении большинство членов Количество (127,2) уничтожается друг от друга. Сумма в основном Определяется областью значения / Один из показателей имеет чрезвычайную ценность. Это значит Корень уравнения 2— ± 0 = 0. (127,3) дл Есть много участников серии в этой области. Держите экспоненциальный фактор почти постоянным Значение (индикатор Extrema) и поэтому не будут уничтожать друг друга.
Si-фаза в полуклассическом случае может быть записана (См. §124) t-) В качестве предела ► этап Квазиклассические волновые функции поля U (r) и фазовые волны Новая функция свободного движения равна kg-mr1 / 2 (см. §33). Вот так Это выражение должно быть присвоено выражению (127.3). При определении Разделите производную интеграла и предел Интеграция r o также зависит от /, но результат Термин kdro / dl сокращен с производной от термина -kg $ at5 /.
Величина h (l + 1/2) является моментом импульса частицы. В классе В механической механике это может быть написано в формате mpv. Где р- Интегральное расстояние, v — скорость частицы на бесконечности. Эта замена производится, а затем формула (127.3) Наконец обрести форму В области отталкивания корень этого уравнения только (для р). До знака минус справа и в зоне притяжения Со знаком плюс.
Уравнение (127,5) является классическим Уравнение, определяющее угол рассеяния при ударе. Стоя (см. I, §18). Вы можете легко проверить раздел Получите действительно классическое выражение. Для этого нужен индекс (127.2) Fine V = I- / o, где 1o (c) определяется уравнением (127.3) — (127,5). Рассмотрим первый раздел для ясности (127.2) и соответственно принять нижний знак в (127.3) (В случае отталкивания).
Согласно (127.3) г h2 (l + 1/2) 2 k d r + ^ (l + ^ J-k r 0. (127.4) OO (127,5) d26i 1 de dl2 I = l0 2 dlo ’ У нас есть 2Si Cho г dV ^ 2 2 дл Сумма (127,2) была заменена интегрированием. Возьмите dV вблизи точки V = 0. В этом случае V Указывает сложные переменные, пути интеграции За точкой, указанной вдоль направления наиболее быстрого снижения Экспонента, то есть угол 7 г / 4 или -mt / 4 Другие слова на естественной оси, в зависимости от знака dO / dl®
- Предполагая V = £ exp (± r7r / 4), интегрируем с действительными числами Стоимость £. Учитывая быструю сходимость интеграла, Распространение от -os до ос: / е х р (-? I S) d £ = (2, г 1/2 В результате Отсюда до л 1/2 г. Ив 1 exp HV. (127,9) Это неравенство должно выполняться для всех значений p. Также \ U (p) \ 2. Решение, которое я принимаю, — это все, что нужно, и я не знаю, как это сделать.
В дополнение к примерно f мула (1 2 4.1), в дополнение к x, W и M и Z: (127,3)). о 6, = — J r n J k 2-R / г 2 л / к в др макн ~ 2 г (1/2) г ((н-1) / 2) 2PG ~ 1G (сек / 2) (См. Раздел 5 § 1 2 6 для расширений и расширений). Заменить с мамой и г в (1 2 3. 1 2) и n целое о (7 = ^ j j f 2Z s i n 2 Сидл. о Si = и его поддержка и поддержка и поддержка О д и т, я к Г-ф, п к с и а. V e 2 2 cg = 2r-O»GG P до 1 n-3 GT ((n-1) / 2) 1 н-1 п-3 п-1 г (п / 2) n –1 n –1 (2) (P r & n = 3 R o p a r a t in t a n t a n t a n t a n s = 2 7 t2a / h v).
Условия использования и надежность. Людмила Фирмаль
Следовательно, Si ~ 1 примерно ^> 1. ответная реакция м а к н ~ 2 / ч 2 1. Другая возможность определить требования U (r) т и в и я в в и де r ~ l / k ~ (ma / h2k) 1 ^ n ~ 1 ^ (Я и отношение ^ ~ 1), это гр. (1). Если так, а если нет (где-Актельн Размер) t a / (t fk a l1-1) 1, Установите верхнее эталонное условие. Н а р о м н и м, ч т о в.
Это хороший способ получить больше информации о них. ма / ф ^ ка 71-1 0 s, m, m, l, m, n, m, m, m, f к n и 0 (1). Для производства товаров и услуг, На месте (1 2 7. 6): 1/2 1о 2tg s i n t g d e 0 ‘= in-in. Согласно (L.3), увеличивается доля воздуха Nord-Mong Seng Sex Tongue 1) да = 47 г / о A2’CH 2 vV 3 х) Это является обязательным и не нужно указывать Это цветная радуга.
На поперечном сечении да / дО зо до и н A n o t для региона (O ‘> 0, если a <0 и a и b’ <0, b ‘<0, если a> 0) для n руюсссст0 0 0 0 0 0 0 0 0 0 0 0 0 0 0 0ииисммммжж0 0 О л м и р Он имеет постепенную и достаточную полезную нагрузку. английский p r и 6 » o G 1/3 = 1, 0 2; Ф 2 = 0, 9 0. 3. Найдите правую сторону линии на правой стороне линии.
А я Большой угол, четкость, угол наклона n при l p r и p = 1o / k не может быть определено. Зависимость от принятия решения Я хочу знать Io »1 и> 1. T r g d a v a Значение Z близко к / o-Note I ‘= I-1 8i «K + | / ‘2 (Тогда с согласия (1 2 7. 3) 0 = 0, p и I ′ = 0). Это нде кти н (1 2 7. 1), вы можете оставить P / (cos $) (4 9 .6).
м для м и г I N V O N I N T I N N T I R N k и V = 0 1): / = -e xp (2 g & 0) [Jo (W) exp (if3l’2) dl ‘. GK J Я ~ / 3-1 / 2 интеграл. О главе «V?» s t и функция Jo (W) и s-идентифицируют и заменяют, заменяют и назначают и emp r и / = / o- Не может использоваться из-за низкой надежности. Les н а х д д м л л и с д 2) d a = ^ \ j l {l o 0) d o. F3K Аналоговые ресурсы для второго сеанса гл Близко к 7G, от ла к ч к а р и р э р т и ц 7G пурин по-русски (м о д н н д н н т н) и н
Смотрите также:
| Условие унитарности для рассеяния | Аналитические свойства амплитуды рассеяния |
| Формула Борна | Дисперсионное соотношение |
