Оглавление:
Общая теория рассеяния
- Общая теория рассеяния В классической механике столкновение двух частиц полное Зависит от скорости и расстояния удара (Расстояние они проходят друг друга Отсутствие взаимодействия). Квантовая механика меняется Само предложение вопроса. Орбитальные концепции и наблюдения Расстояние не имеет смысла. Единственная цель теории здесь.
- Рассчитать вероятность столкновения От которого частицы отклоняются (или расходятся, как говорится) Другой угол. Здесь мы объясняем так называемое упругое столкновение Инновация без конверсии stits или (если это сложные частицы) интерьер не меняется Государство. Упругая проблема столкновения как две проблемы Тело сводится к проблеме уменьшенного рассеяния одной частицы Масса центра поля постоянной силы U (r) 1). Центр инерции обеих частиц неподвижен.
К знаниям Переходы выполняются путем перехода к следующей системе координат. Людмила Фирмаль
Это угол рассеяния с указывает на систему. Связано с простой формулой \ А 02 углы отклонения обеих частиц в «лабораторной» системе Одна (вторая) координата частицы до столкновения Ния отдыхал: ^ «2 = 1 ^, (1 2 3 .1) t 1 + m 2 cos в 2 Где m i и m 2 — массы частиц (см. I, §17). В частности, масса Обе частицы оказались идентичными (mi = m 2) 01 = b ~, b2 = (123,2) 1) Игнорировать спин-орбитальное взаимодействие частиц (если они И спина).
Предполагая, что поле является центросимметричным, Здесь следующие процессы также исключены из рассмотрения: Например, электронное рассеяние на молекулах. 610 У П Р У Г И Е С Т О Л К Н О В Е Н И Ч Ж. XVII Итого 0 1 + 0 2 = 7 г / 2, то есть частицы разлетаются под прямым углом. В оставшейся части этой главы мы будем использовать ее повсюду (это не так).
В частности) система координат, связанная с центром инерции, А т означает уменьшение массы столкновения Частицы. Свободные частицы движутся в положительном направлении Ось описана плоской волной, которая описывает Выберите нормализацию плота в виде φ = elkz Волновой поток равен скорости частицы v.
- Грязный чай Частицы описываются далеко от центра расходящейся сферы волны вида f (0) elkr / r, где f (0) — определенная функция угла. Рассеяние 0 (угол между осью z и направлением рассеяния Эта функция называется амплитудой рассеяния. Там Следовательно, точная волновая функция, которая является решением Уравнение потенциальной энергии Шредингера / 7 (г).
Имеет асимптотическую форму на большом расстоянии φ ~ eikz + Ше *. (123,3) G Вероятность прохождения рассеянных частиц в единицу времени DS = r 2 do через элемент поверхности (do это элемент тела Угол) равен vr ~ 2 \ f \ 2dS = v l f ^ d o 1) Связь с плотностью Падающая волна равна da = \ f (0) \ 2 do. (123,4).
Эта сумма имеет размерность, которая называется эффектом. Людмила Фирмаль
Внутреннее сечение рассеяния (или просто поперечное сечение) Это угол леса? Если сделать = 27rsin 0d0, раздел dcr = 2tg sm0 \ f (0) \ 2d0 (123,5) Для рассеяния в диапазоне углов от 0 до 0 + d0. Решение уравнения Шредингера, описывающего рассеяние В среднем поле / 7 (r) оно будет явно осевым Симметричный относительно оси Z-направления падения Идиот.
Такое решение может быть выражено как: г) В этом обсуждении падающий луч Частицы ограничены широкими (чтобы избежать дифракционных эффектов) Как в фактическом эксперименте выше, конечная апертура Рассеяние. Из-за этого нет никакого вмешательства между обоими участниками Формула (123,3); квадрат 1 ^ 2.
Падающая волна Суперпозиция волновых функций непрерывного спектра Почувствуйте движение данного поля частиц с заданной энергией H2 до 2/2 т и разные орбитальные моменты ми я и ноль ^ -проекции (эти функции Азимут
oo) коэффициент an Rno ~ ape ~ «pG / g (xp = y / 2m \ En \ / h) Дискретный (волновая функция, соответствующая отрицательному состоянию) Низкий). Уровень энергии En (если есть).
XJ определение (г) Согласно этим данным, вы будете решать конкретный линейный интеграл Уравнение. Систематическая презентация этого номера Книга: В. де Альфаро, Т. Редже. Потенциальное рассеяние. -М.: Мир, 1966. Момент I. Обратите внимание на максимально возможное Этот раздел ^ m ax = Jf (2l + 1). (123,13) Сравнивая его с уравнением (34.5), количество рассеянных частиц.
Данные с момента / могут быть в 4 раза больше числа Такие частицы в падающем потоке. Эта ситуация Чистый квантовый эффект, связанный с интерференцией между Делают рассеивающие и не рассеивающие частицы. Далее удобно использовать частичное. Амплитуда рассеяния // определим это как коэффициент Фактор деградации о f (0) = ^ (2 1 + 1) /, fl (co s0). (123,14) 1 = 0
Согласно (123.11) они связаны с фазой Si L = -H- И частичный раздел ) -? — •• eikp (1) В-гр Где (p — угол между осью z и направлением рассеяния, а f ((p) — амплитуда Рассеяние. Для двух измерений он имеет корневой размер длины. Коэффициент -r = exp (-r7r / 2) под корнем введен для упрощения следующего Общая формула сечение рассеяния, которое относится к единице длины вдоль оси y, равных da = \ f \ 2d <fi.
Есть измерение длины. Волновые функции должны быть разложены на конкретные функции Проекция момента импульса на ось y, m, Qm (p) ezrn (p. Общая функция на расстоянии, удаленном от диффузора, равна Получены задачи до § 34 о функции свободного движения только по фазе Сдвиг: Qm (p) ~ r ™ \ ~~ r ~ sin to p- (m- + 5, 7гр L 2 V 2 X VII Кроме того, повторите аргументы в этом разделе, используя 5m = 5 —m •
Вызывая разложение плоской волны из задачи в 34, функция Асимптотическая форма (1) задается следующим о φ = еe r5m 7P = -объектно ориентированный Амплитуда рассеяния ° о / B = — = £ (e2iSm-l) e im <p. (2) гу 2 шт т = _ то Интегрировать и найти полное поперечное сечение 2 тг ^ 4. 2 CF-f \ f \ d tp- ^ CGm 7 DG 6 crm- (J-rn- ^ o w Urn • т = —оо преступление Это легко увидеть отношения 1sh / (0) = ч / (3) V 8тг Выразите оптическую теорему в двумерном случае (см. Ниже) Формула (125,9)).
Смотрите также:
| Сверхтонкая структура атомных уровней | Исследование общей формулы |
| Сверхтонкая структура молекулярных уровней | Условие унитарности для рассеяния |
